Součástky a Systémy pro distribuci a ovládání optického svazku

Slides:



Advertisements
Podobné prezentace
Elektromagnetické vlny (optika)
Advertisements

Vlnová optika Podmínky používání prezentace © RNDr. Jiří Kocourek 2013
Geometrické znázornění kmitů Skládání rovnoběžných kmitů
Rovnice roviny Normálový tvar rovnice roviny
Geometrický parametr reaktoru různého tvaru
Notace napětí 2. ZÁKLADNÍ POJMY A VZTAHY Symetrie tenzoru,
Senzory s interferometry
Základy Optiky Fyzika Mikrosvěta
Optika ČVUT FEL Sieger, 2012.
FYZIKA PRO IV. ROČNÍK GYMNÁZIA - OPTIKA
Téma 1 Základní rovnice teorie pružnosti
Optické metody Metody využívající lom světla (refraktometrie)
O základních principech
3 Elektromagnetické pole
Odraz a lom na rovinném rozhraní Změna fáze a vlnové délky na rozhraní
Vazby a vazbové síly.
II. Statické elektrické pole v dielektriku
Vlnová optika II Zdeněk Kubiš, 8. A.
Homogenní duté kovové vlnovody
18. Vlnové vlastnosti světla
Vlnová optika Ilustrace.
Ohyb světla, Polarizace světla
Paprsková optika Světlo jako elektromagnetické vlnění
37. Elekromagnetické vlny
Analýza napjatosti Plasticita.
Optika.
17. Elektromagnetické vlnění a kmitání
Předmět: Počítačová grafika 1 (PGRF1) Přednáška č
Homogenní elektrostatické pole
Elektrotechnika Automatizační technika
Vnější tvar krystalů - lze popsat pomocí os a rovin souměrnosti
Polarizace světla Světlo je příčné elektromagnetické vlnění. Vektor intenzity E elektrického pole je vždy kolmý na směr, kterým se vlnění šíří. V rovině.
DUTÉ KOVOVÉ VLNOVODY A KOAXIÁLNÍ VEDENÍ
Ultrazvuk – vlnové vlastnosti
Téma 7, ODM, prostorové a příčně zatížené prutové konstrukce
Polarizace světla Světlo – elektromagnetické vlnění.
38. Optika – úvod a geometrická optika I
Odraz a lom na rovinném rozhraní Změna fáze a vlnové délky na rozhraní
Elektron v periodickém potenciálovém poli - 1D
Vlny Přenos informace? HRW kap. 17, 18.
Elektromagnetické záření
Integrovaná optoelektronika Ing.Vítězslav Jeřábek, CSc SOS 2007
OPTIKA 04. Šíření světla OPTICKÉ JEVY Mgr. Marie Šiková.
Postavte si Nd:YAG laser
Praktické i nepraktické využití lineárně polarizovaného světla
Vysoké frekvence a mikrovlny
Mikrovlny - chování mikrovlnného elektromagnetického záření
Steinerova věta (rovnoběžné osy)
Cože?.
Moment setrvačnosti momenty vůči souřadnicovým osám x,y,z
Kmitání mechanických soustav 1 stupeň volnosti – vynucené kmitání
Dj j2 j1 Otáčivý pohyb - rotace Dj y x POZOR!
Polarizace světla Mgr. Kamil Kučera.
Obecná rovnice přímky v rovině
ŪFE 1 ZÁKLADY KRYSTALOOPTIKY Jiří Čtyroký Ústav fotoniky a elektroniky AV ČR, v.v.i
Gravitační pole – princip superpozice potenciál: v poloze [0,0] v poloze [1,0.25]
Přenos informace? HRW2 kap. 16, 17 HRW kap. 17, 18.
Moderní poznatky ve fyzice
DIGITÁLNÍ UČEBNÍ MATERIÁL
DIGITÁLNÍ UČEBNÍ MATERIÁL
Aplikovaná optika I: příklady k procvičení celku Polarizace
Karel Jára Barbora Máková
Optické jevy v atmosféře II
Číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/ Číslo materiálu
Nereciproční mikrovlnné feritové obvody
Vlny Přenos informace? HRW2 kap. 16, 17 HRW kap. 17, 18.
VODIČ A IZOLANT V ELEKTRICKÉM POLI.
Konstruktivní úlohy na rotačních plochách
Fyzikální veličiny Míry fyzikálních vlastností: X = x [X]
Tuhé těleso Tuhé těleso – fyzikální abstrakce, nezanedbáváme rozměry, ale ignorujeme deformační účinky síly (jinými slovy, sebevětší síla má pouze pohybové.
Transkript prezentace:

Součástky a Systémy pro distribuci a ovládání optického svazku Ing.Vítězslav Jeřábek, CSc NFS 2009 jerabek@fel.cvut.cz ELEKTRO-OPTICKÝ JEV

Optické nelinearní jevy Nelineární optický jev – optické konstanty jsou v některých krystalech nelineární funkcí intenzity E. Využitím tohoto jevu lze generovat vyšší harmonické optických signálů, vyvolávat parametrické oscilace a.p. Charakteristické pro optické nelineární jevy je, že vektor polarizace P je kubickou, kvadratickou nebo vyšší funkcí vektoru intenzity E. Jelikož optické nelineární materiály jsou současně anizotropní jsou tyto rovnice maticové.

Elektrooptický jev Princip – změna indexu lomu DnOE vlnovodné vrstvy působením vnějšího elektrického pole E Vlastnosti: Elektro-optický jev (EO jev) u materiálů s anizotropními vlastnostmi (závislost mezi vektorem polarizace P a intenzitou elektrického pole E je popsána tenzorem pro e resp. m ) Zahrnuje Pockelsův lineární jev a současně i Kerrův nelineární jev druhé třídy Pro konstrukci modulátorů na principu EO jevu se u běžně využívaných materiálů ( GaAs, GaP, LiNbO3, LiTaO3, Si) využívá Pockelsův jev, který je výraznější a negeneruje nelineární produkty

Elektrooptický jev Princip změny elektrické permitivity De v závislosti na intenzitě el. pole E, kde nastává Pockelsův a současně i Kerrův jev [ 2 ]

Elektrooptické ovládání Elektrooptické ovládání vedených vidů – je možné uskutečnit u anizotropních krystalů : Optický izotropní krystal GaAs, GaP, ZnTe,CdTe Optický anizotropní krystaly LiNbO3, LiTaO3, ADP, ADK

Optická anizotropie V izotropních optických materiálech jsou vektory D a E, B a H, P a k kolineární. U opticky anizotropních materiálů tomu tak nemusí být. Optický anizotropní krystal Optický izotropní krystal

Indexový elipsoid Vztah mezi E a D je popsán maticovou rovnicí, kde anizotropii materiálu popisuje dielektrický tenzor [ e ] Tenzor je symetrický v hl. diagonále, tedy lze najít soustavu souřadnou, kde jej lze vyjádřit

Indexový elipsoid Vztah mezi elektrickou energií krystalu we, intenzitou E a elektrickou indukcí D, lze psát S využitím tenzoru permitivity [ e ] lze psát Použijme transformaci kde

Indexový elipsoid Pak vztah mezi elektrickou energií uloženou v krystalu we , D a dielektrickým tenzorem [ e ] je popsán – indexovým elipsoidem pro Kde použijeme transformaci

Šíření optické vlny krystalem Uniaxiální krystaly vykazují při šíření dvojlom a tenzor permitivity lze vyjádřit V každém směru se mohou šířit dvě vlny, lišící se polarizací a indexem lomu- řádná vlna – index lomu nO nezávisí na směru šíření, směr intenzity E je kolmý k optické ose krystalu a ke směru šíření, mimořádná vlna – kde index lomu ne závisí na úhlu Q mezi směrem šíření a optickou osou krystalu.

Šíření optické vlny krystalem Rozdíl indexů nO a ne je velký až - 0,08. Obě vlny se šíří nezávisle ve vlnovodné oblasti. Pokud je optická osa krystalu kolmá k podložce šíří se vlna TE v libovolném směru s řádným indexem nO. A vlna TM s mimořádným indexem ne Pokud je optická osa krystalu v rovině vlnovodu pak se vlna TM šíří jako řádná a vlna TE jako mimořádná a indexy lomu závisí na velikosti úhlu mezi směrem šíření a podložkou

Nejednodušší případ – intenzita elektrického pole E působí ve směru optické osy z a směr šíření pole je ve směru osy x

Elektrooptický jev Některé materiály, které vykazující- elektro – optický jev ADP – Fosfid dihydrogen amoný, FDP – Fosfid dihydrogen draselný

Elektrooptický jev Obecný elektrooptický tenzor – při působení elektrického pole, rij-elektrooptický koeficient, kde pro indexy i= 4-6 jde o rotace budící vlny vzhledem k optické ose krystalu kde

tetragonální soustava LiNbO3 a LiTaO3 hexagonalní soustava Elektrooptický jev Elektrooptický tenzor pro některé isotropní a anizotropní (uniaxiální) materiály. Nesymetrie koeficientů značí GaAs, GaP, kubická soustava ADP, KDP tetragonální soustava LiNbO3 a LiTaO3 hexagonalní soustava

Elektrooptický modulátor EO EO Elektro-optický fázový modulátor, změny Dn < 1.6 x 10-3 [ 2 ]

Elektrooptický modulátor Mach-Zehenderův interferometr využitý jako elektrooptický modulátor [ 2 ]