Pick-off anihilace doba života o-Ps ve volném objemu o poloměru R  R = 1.656 Å Tao – Eldrupův model.

Slides:



Advertisements
Podobné prezentace
Maloúhlový rozptyl neutronů
Advertisements

MCNP výpočty pro neutronovou a rentgenovou diagnostiku na aparaturách GIT-12 a PALS Ondřej Šíla.
Tvary spektrálních pásů Interní seminář Laboratoře vysoce rozlišené molekulové spektroskopie Lucie.
Spalovací motory – termodynamika objemového stroje
46. STR - dynamika Jana Prehradná 4. C.
Lekce 9 Metoda molekulární dynamiky III Technologie Osnova 1. Výpočet sil 2. Výpočet termodynamických parametrů 3. Ekvilibrizační a simulační část MD simulace.
Rozpadový zákon Radioaktivní uhlík 11C se rozpadá s poločasem rozpadu T=20 minut. Jaká část radioaktivního uhlíku zůstane z původního množství po uplynutí.
VODA Praha – město našeho života
David Kramoliš Vedoucí práce: Doc. RNDr. René Kalus, Ph.D.
ELEKTRONOVÁ PARAMAGNETICKÁ (SPINOVÁ) REZONANCE
Určování povrchových energií pevných látek
RF 5.4. Účinné průřezy tepelných neutronů - Při interakci neutronu s nehybným jádrem může dojít pouze ke snížení energie neutronu. Díky tepelnému pohybu.
4.4 Elektronová struktura
Statistická mechanika - Boltzmannův distribuční zákon
STUDIUM CHOVÁNÍ ESTERŮ KYSELINY KŘEMIČITÉ V ZÁSADITÉM PROSTŘEDÍ
Studium dynamiky jádro-jaderných srážek pomocí korelační femtoskopie na experimentu STAR Jindřich Lidrych.
Konstanty Gravitační konstanta Avogadrova konstanta
Reaktivita a struktura
Jan Čebiš Vývoj modelu atomu.
Elektrické a magnetické momenty atomových jader,
Spektrum záření gama, jeho získávání a analýza
Interakce záření gama s hmotou
Uplatnění spektroskopie elektronů
Spektrometrie vysokoenergetického záření gama Vhodné využít anorganické scintilátory: BGO, BaF 2, PbWO 4 Elektromagnetická sprška E γ >> 1 MeV fotoefekt.
Ab-inito teoretické výpočty pozitronových parametrů
Neutrina. Experiment Daya Bay jako první na světě změřil nenulovou hodnotu směšovacího úhlu θ13, poskytuje nejpřesnější hodnotu tohoto parametru a dále.
Studium struktury amorfních látek
Pozitronium schéma kanálů pro anihilaci pozitronu v pevné látce W. Brandt 1983.
Detektory a spektrometry neutronů 1) Komplikované reakce → silná závislost účinnosti na energii 2) Malá účinnost → nutnost velkých objemů 3) Ztrácí jen.
Interakce lehkých nabitých částic s hmotou Ionizační ztráty – elektron ztrácí energii tím jak ionizuje a excituje atomy Rozptyl – rozptyl v Coulombovském.
Elektron v periodickém potenciálovém poli - 1D
Pojem účinného průřezu
Mössbauerova spektroskopie
: - prověření zachování C parity v elektromagnetických interakcích - prověření hypotézy, že anifermiony mají opačnou paritu než fermiony energetické hladiny.
Charakteristiky Dolet R
Anihilace pozitronů v polovodičích záchyt pozitronů ve vakancích mechanismy uvolnění vazebné energie: 1. tvorba páru elektron-díra 2. ionizace vakance3.
Anihilace pozitronů v polovodičích záchytový model pro V -
HPT deformovaná Cu, p = 6 GPa, N = 15 střed ( r = 0 )okraj ( r = 3.5 mm ) Záchyt pozitronů v dislokacích t r.
Dosah alfa částic v látce
Kolik atomů obsahuje 5 mg uhlíku 11C ?
Implantační profil monoenergetrických pozitronů monoenergetické pozitrony o energii E 2 keV 3 keV 4 keV 5 keV 7 keV 10 keV depth (nm) P(z)
Svazek pomalých pozitronů moderované pozitrony pozitrony emitované  + zářičem pravděpodobnost, že pozitron pronikne do hloubky z  – hustota materiálu.
Fyzikální metody a technika v biomedicíně
Měření doby úhlových korelací (ACAR) long slit geometrie zdroj e + + vzorek Pb stínění scintilační detektor scintilační detektor Pb stínění detektor 
Vybrané kapitoly z fyziky Radiologická fyzika
Experiment Daya Bay jako první na světě změřil nenulovou hodnotu směšovacího úhlu θ13 [1], náš tým se podílel i na přípravě fyzikálního programu experimentu.
III. ATOM – ELEKTRONOVÝ OBAL
5.4. Účinné průřezy tepelných neutronů
Renderování vlasů. Kajiya – Kay model Rok 1989, článěk [1] Renderování srsti a krátkých vlasů 3D texely s parametry Texel je bod textury. V [1] se pojmem.
TEPELNÁ ZAŘÍZENÍ Sušení TZ9
Jaderná fyzika Hlavní vlastnosti hmoty jsou dány chováním elektronů. Různé prvky existují v důsledku jader mít různé, celočíselné násobky elementárního.
Pozitron – teoretická předpověď
Anihilace pozitronů v pevných látkách
Scintilační detektory lineární odezva na energii rychlá časová odezva diskriminace podle tvaru pulsů.
Radiologická fyzika Rentgenové a γ záření 22. října 2012.
Koincidenční měření Dopplerovského rozšíření (CDB)
Cu: fcc lifetime  B = 114 ps (001) plane Záchyt pozitronu.
Neutronové účinné průřezy
Modelová funkce diskrétní exponenciální komponenty - volné pozitrony - pozitrony zachycené v defektech - zdrojové komponenty Fitování spektra dob života.
Age momentum correlation (AMOC) doba života energie PMT HPGe CFDdelay CFDTAC SA.
Termalizace pozitronu doba termalizace: rychlost ztráty energie při pronikání do materiálu (stopping power):
Pyral®15 Keramické lisované filtry pro hliníkové odlitky
Vypracoval: Ing. Roman Rázl
Nadbytek elektronů a pozitronů v kosmickém záření Radomír Šmída Fyzikální ústav AV ČR, v. v. i.
Souvislost Lorentzovy transformace a otáčení
ADSORPCE na fázovém rozhraní pevná fáze-plyn.
Radiologická fyzika Rentgenové a γ záření 4. listopadu 2013.
Fyzikální ústav AV ČR, v. v. i.
Nafion Nafion – polymer na bázi teflonu (PTFE) obsahující sulfonovou funkční skupinu -SO3H.
ADSORPCE na fázovém rozhraní pevná fáze-plyn.
Transkript prezentace:

Pick-off anihilace doba života o-Ps ve volném objemu o poloměru R  R = Å Tao – Eldrupův model

Pick-off anihilace zobecnění Tao-Eldrupova modelu na velké póry (Ito 1999) Tao-Eldrup započtení 3-  anihilace  R = Å

Pick-off anihilace zobecnění Tao-Eldrupova modelu na velké póry (Ito 1999) Ps uvnitř póru r < R - R a - žádná interakce se stěnou póru: Ps blízko stěny R - R a < r < R +  R - interakce Ps se stěnou póru:

Pick-off anihilace zobecnění Tao-Eldrupova modelu na velké póry (Ito 1999) pravděpodobnost výskytu Ps uvnitř koule o poloměru R - R a pokud  (  ) = 1  b = 3

Pick-off anihilace zobecnění Tao-Eldrupova modelu na velké póry (Ito 1999) pravděpodobnost výskytu Ps uvnitř koule o poloměru R - R a fit b a R a b = 0.55 R a = 0.8 nm z fitu:

Pick-off anihilace zobecnění Tao-Eldrupova modelu na velké póry (Ito 1999) anihilační rychlost o-Ps v póru o poloměru R: R a = 0.8 nm b = 0.55  R = nm

Techniky pro měření Ps v porézních materiálech Dopplerovské rozšíření DB (Doppler broadening) Úhlové korelace ACAR (angular correlation) Měření doby letu Ps Ps-TOF (Ps time of flight) Měření doby života Ps PALS (positron annihilation lifetime spectroscopy)

Ps - TOF Měření doby letu pozitronia: Ps-TOF (Ps time of flight)

Techniky pro měření Ps v porézních materiálech - DB Dopplerovské rozšíření DB (Doppler broadening) F - parametr R 0 – materiál bez Ps R max – materiál s maximálním výtěžkem Ps

3-  anihilace o-Ps DB měření na svazku pomalých pozitronů s laditelnou energií vzorek: čisté Fe S - parametrF - parametr 3-  anihilace o-Ps na povrchu

ZrO mol.% Y 2 O 3 ZrO mol.% Y 2 O mol. % Cr 2 O 3 Sintrování nanoprášků na bázi ZrO 2 DB měření na svazku pomalých pozitronů s laditelnou energií úbytek porozity během sintrování

ZrO mol.% Y 2 O 3 (Z3Y) ZrO mol.% Y 2 O mol. % Cr 2 O 3 (Z3Y1C) Sintrování nanoprášků na bázi ZrO 2 objemové hodnoty S-parametrurozdíl

ZrO mol.% Y 2 O 3 (Z3Y) Sintrování nanoprášků na bázi ZrO 2 objemové hodnoty S-parametrurozdíl F-parametr

Techniky pro měření Ps v porézních materiálech - PALS sekundární elektrony

Techniky pro měření Ps v porézních materiálech - PALS anihilační rychlost o-Ps v porézním materiálu 3-  / 2-  poměr

Techniky pro měření Ps v porézních materiálech - PALS SANS – nízkoúhlový roztyl neutronů EP – elipsometrická porozimetrie BET – absorpce plynů