Název a adresa školy: Střední odborné učiliště stavební, Opava, příspěvková organizace, Boženy Němcové 22/2309, 746 01 Opava Název operačního programu: OP Vzdělávání pro konkurenceschopnost, oblast podpory 1.5 Registrační číslo projektu: CZ.1.07/1.5.00/34.0713 Název projektu: Zvyšování klíčových aktivit Předmět, ročník: Elektrická měření, 2. ročník Název sady vzdělávacích materiálů: Metody elektrického měření Sada číslo: ICT-72B Pořadové číslo vzdělávacího materiálu: 12 Označení vzdělávacího materiálu:VY_32_INOVACE_ICT-72B-12 Téma vzdělávacího materiálu: Vzorníček, magnetizmus Druh učebního materiálu: Digitální učební materiál, prezentace Autor: Ing. Karel Stacha Anotace: Prezentace popisuje základní pojmy a vztahy elektrotechniky, potřebná zařízení - interaktivní pracoviště, kalkulačka Metodické poznámky: Materiál je vhodný pro učební obory technické Vytvořeno: 1. 10. 2013 Ověření ve výuce: 2. 10. 2013

Magnetizmus Tvary magnetického pole Magnetické pole je tvořeno vždy párem pólů sever, jih. Nemůže existovat osamoceně jeden pól Homogenní Silokřivky tvoří stejně husté rovnoběžky Nehomogenní Silokřivky tvoří nestejně husté různoběžky Silokřivky vždy směřují od severního k jižnímu pólu

Magnetizmus Φ = magnetický tok Vznik elektromagnetického pole kolem vodiče, protékaného elektrickým proudem Φ = magnetický tok Soustředění elektromagnetického pole se provádí stočením vodiče do cívky (solenoid) N = počet závitů cívky Nejdokonalejší provedení cívky nazýváme TOROID. Vykazuje nulový rozptyl magnetického toku

Magnetizmus H = intenzita magnetického pole [Azav/m] Vznik elektromagnetického pole kolem vodiče protékaného elektrickým proudem H = intenzita magnetického pole [Azav/m] B = magnetická indukce [T]

Magnetizmus μ = permeabilita (materiálová konstanta) Magnetické materiály μ = permeabilita (materiálová konstanta) Magnetizační křivka je závislost magnetické indukce na intenzitě magnetického pole Rozdělení materiálů dle Paramagnetika Diamagnetika Feromagnetika Oblast nasycení nad bodem 2 a oblast pod bodem 1 se nepoužívá. V praxi se používá lineární oblast mezi body 1 a 2

Magnetizmus Magnetické materiály Plocha hysterézní smyčky je úměrná energii, potřebné k přemagnetováni materiálu Feromagnetika tvrdá Mají velkou plochu Br = remanence, zbytkový magnetizmus při hodnotě H=0 Hk = koercitivní síla, nutná pro přemagnetováni materiálu, B=0 Feromagnetika měkká Mají malou plochu U feromagnetik µr není konstantou, je závislé na úrovni intenzity magnetického pole

Magnetizmus Rm = magnetický odpor Gm = magnetická vodivost Hopkinsonův zákon Rm = magnetický odpor Protože: Znamená to, že permeabilita má charakter měrné magnetické vodivosti Gm = magnetická vodivost

Magnetizmus Výpočet magnetických polí Biot-Savartův zákon Kde α je úhel mezi částí vodiče ∆l a spojnicí r s bodem A Pro obecnou uzavřenou silokřivku vybuzenou proudem I délky l vždy platí, že

Magnetizmus Magnetické pole přímého kruhového vodiče Pro magnetické pole uvnitř vodiče platí Průběh intenzity pole bude tedy přímkový Pro magnetické pole vně vodiče platí Průběh intenzity pole bude hyperbolický

Magnetizmus Magnetické pole tenké cívky, D>>l, D2- D1<<D/2 Magnetické pole solenoidu, l>>D Magnetické pole toroidu

Magnetizmus Řešení magnetických obvodů Pro magnetické obvody platí analogie s elektrickým obvodem: ϕ=I, Fm=U, Rm=R. lze definovat uzel, větev, smyčku platí Kirchhoffovy zákony Kirchhoffův zákon o uzlu Kirchhoffův zákon o smyčce

Použitý zdroj: BLAHOVEC, Antonín. Elektrotechnika I. Vyd. 1. Praha: Informatorium, 1995, 191 s. ISBN 80-854-2772-9. BLAHOVEC, Antonín. Elektrotechnika II. 1. vyd. Praha: Informatorium, 1995, 153 s. ISBN 80-854-2773-7. Obrazový materiál: archiv autora