Interakce ionizujícího záření s hmotou Srážky IZ s částicemi prostředí Pružné (celková Ekin se zachovává) Thomsonův – Rayleighův rozptyl Nepružné (celková Ekin se nezachovává) Jaderné reakce, záchyt elektronu Ionizace, excitace (elektronové brzdění) Radiace (brzdné zář., Čerenkovovo zář.) Polarizace atomů (efekt hustoty) Přímo ionizující záření Nabité částice, např. , , p, d, ionty Nepřímo ionizující záření Částice bez el. náboje, např. fotony, n

Druhy záření Těžké nabité částice Elektrony Elektromagnetické záření Hlavně nepružné srážky s elektronovým obalem atomu – excitace, ionizace Elektrony Hlavně nepružné srážky s obalem a pružné srážky s jádry Elektromagnetické záření Sekundární ionizace elektrony Neutrony Interakce s jádry – pružný a nepružný rozptyl

Interakce IZ s látkou Co se stane s částicemi záření (dolet, přeměna) Co se stane s látkou (ionizace, vznik sekundární aktivity, radiační poškození, atd.) Základní veličiny charakterizující průlet Lineární brzdná schopnost Dosah (dolet) částice látka částice látka ne ... hustota elektronů (cm-3) ... střední budící potenciál

Plošná hustota (tloušťka) látky d Součin objemové hustoty  (kg/m3, g/cm3) a tloušťky R (m, cm) vrstvy materiálu Vystihuje skutečnost, že k pohlcení energie částice je rozhodující počet (hmotnost) částic podél dráhy částice R

Plošná hustota (tloušťka) látky d Součin objemové hustoty  (kg/m3, g/cm3) a tloušťky R (m, cm) vrstvy materiálu Tloušťky d ekvivalentní vrstvě vzduchu 1 cm, 

Plošná hustota (tloušťka) látky d Určete tloušťku (v m) železného plechu, který absorbuje záření  stejně jako 1 cm vzduchu

Plošná hustota (tloušťka) látky d Určete tloušťku (v m) železného plechu, který absorbuje záření  stejně jako 1 cm vzduchu Využijeme hodnot doletu pro nejbližší prvek železu 26Fe v periodické tabulce - měď 29Cu

Dosah (dolet) Určuje dráhu potřebnou k pohlcení veškeré kinetické energie částice a tím k jejímu zastavení Jednotka – délková (m, mm, m) nebo plošná hustota (mg/cm2) Je-li dolet kratší, než rozměr absorbátoru detektoru, dojde k zastavení částice  lze změřit celkovou energii zachycené částice  spektrometr

Dolet těžkých nabitých částic Dráha je přímá Částice nejprve přicházejí o část kinetické energie, ale pokračují v průniku, absorpce nastává až tehdy, když kinetická energie klesne na energii srovnatelnou s ionizační Extrapolovaný dolet Střední dolet

Dolet těžkých nabitých částic Maximum ionizace nastává krátce před doletem Kinetická energie částice srovnatelná s ionizační Malá rychlost částice  dlouhý interakční čas Význam pro ozařování Ionizační energie vzduchu ~ 34 eV ~ 104 iontových párů na 1 cm dráhy  částice ve vzduchu Braggova křivka

Dolet těžkých nabitých částic Určete přibližně dolet částice  o rychlosti 1,5.107 m/s s použitím informací v rámečku. m= 4,0026 mu, mu=1,6605.10-27 kg Energie částice je rovna Ionizační energie vzduchu ~ 34 eV ~ 104 iontových párů na 1 cm dráhy  částice ve vzduchu

Dolet těžkých nabitých částic Určete přibližně dolet částice  o rychlosti 1,5.107 m/s s použitím informací v rámečku Počet vzniklých iontových párů je dán podílem kinetické energie a energie potřebné na vytvoření jednoho páru Jestliže 10000 párů se vytvoří na 1 cm, pak 137275 párů se vytvoří na 13,7 cm = přibližný dolet Ionizační energie vzduchu ~ 34 eV ~ 104 iontových párů na 1 cm dráhy  částice ve vzduchu

Dolet těžkých nabitých částic Přibližně za jak dlouho bude částice pohlcena? Průměrná rychlost částice, která se zastaví z 1,5.107 m/s na nulu je 7,5.106 m/s Dráhu 13,7 cm urazí touto průměrnou rychlostí za Kolik iontových párů vznikne za 1 s v detektoru, na který dopadá primární záření  o intenzitě 1 Ci = 3,7.1010 Bq a energii 4,67 MeV? Pohlcením jedné částice vznikne 137275 párů, pohlcením 3,7.1010 částic za 1 s vznikne 137275 . 3,7.1010 = 5,08.1015 iontových párů za 1 s

Ionizační komory (IK) Založeny na principu kondenzátoru, pracují v oblasti nasyceného proudu Plněné plynem (vzduch, H2, He, apod.) při tlaku vyšším i nižším než je atmosférický Proudové IK, statické IK A) Měření proudu (toku náboje, tj. částic) I=Q/ t I=e.N0.pave e ... elementární náboj N0 ... počet absorbovaných ioniz. částic za 1 s pave ... průměrný počet iont. párů vytvoř. jednou ioniz. č.

Ionizační komory (IK) Jak velký elektrický proud protéká ionizační komorou detekující záření  o intenzitě 1 Ci = 3,7.1010 Bq a energii 4,67 MeV? I=Q/ t I=e.N0.pave e ... elementární náboj N0 ... počet absorbovaných ioniz. částic za 1 s pave ... průměrný počet iont. párů vytvoř. jednou ioniz. č. Dosazením pave = 137275 a N0 = 3,7.1010 s-1 plyne I=1,602.10-19. 3,7.1010. 137275 = 0,814 mA

Dolet těžkých nabitých částic Empirické vztahy Proton se zastaví na delší dráze než částice 

Dolet těžkých nabitých částic Určete dolet částice  o rychlosti 8.106 m/s, tj. o kinetické energii 4,67 MeV Porovnání odhadu vs. empirický vztah Odhad – dolet 13,7 cm Příčiny nesouladu Pouze řádový odhad ~ 10 000 párů na 1 cm Nelinearita závislosti R(T) Podhodnocení počtu vzniklých párů na 1 cm pro nízkoenergetickou částici  z důvodu maxima ionizační schopnosti – viz Braggova křivka

Dolet částic 

Dolet částic 

Dolet těžkých nabitých částic Lineární brzdná schopnost I – energie částic nestačí k ionizaci atomů prostředí II – nejvyšší vzrůst ionizačních ztrát III – minimum pro v/c ~0,97 částice látka

Dolet lehkých nabitých částic (e-,e+) Dráha je lomená Mnohonásobný coulombický rozptyl na jádrech nebo obalových elektronech, podíl účinných průřezů Zeslabení svazku (útlum) je dáno absorpcí i rozptylem 50-500 iontových párů na 1 cm dráhy e- ve vzduchu R

Dolet lehkých nabitých částic (e-) Útlum intenzity svazku Přibližně exponenciální pro nehomogenní svazek elektronů (-záření) Omezený dolet monoenergetických elektronů (urychlovač, fotoefekt) monoenergetické elektrony nehomogenní svazek

Dolet lehkých nabitých částic (e-) Empirické vztahy

Dolet lehkých nabitých částic (e-) Ověřte, že obě části empirického vztahu vedou v bodě T= 0,8 MeV ke stejné hodnotě, tj. výsledná křivka je v tomto bodě spojitá

Dolet lehkých nabitých částic (e-) Jaká je maximální energie elektronů, které neprojdou vrstvou hliníku o tloušťce 5 mm? Hustota hliníku je 2,7 g/cm3 Protože energii 0,8 MeV odpovídá dolet 0,3 g/cm2, energii doletu 1,35 g/cm2 určíme pomocí vztahu pro vyšší energie

Dolet lehkých nabitých částic (e-)

Dolet lehkých nabitých částic (e-)

Dolet lehkých nabitých částic Lineární brzdná schopnost částice látka Ionizační ztráty ≈ Z/me Radiační ztráty ≈ (Z/me)2 Rovnost ionizačních a radiačních ztrát = kritická energie

Absorpce záření  Lineární součinitel zeslabení  D [g/cm2] =  [g/cm3].d [cm] ≈  [g/cm3] /  [cm-1]  / ≈ konst. = střední volná dráha zeslabení na 1/e = polovrstva zeslabení na ½ : F-E jev : celkem : tvorba párů : Compton

Absorpce záření  Fotoelektrický jev dominuje při nízkých energiích ~ do 0,5 MeV Comptonův jev dominuje při energiích primárního fotonu ~ 0,5- 5 MeV Tvorba elektron-pozitronových párů dominuje při vysokých energiích ~ nad 5 MeV Minimální energie fotonu 1,02 MeV Ve všech případech dochází ke vzniku sekundárního elektronového záření !

Absorpce záření  Lineární součinitel zeslabení 

Interakce neutronů s látkou Interakce s obalem atomu je zanedbatelná Interakce s jádrem Pružný rozptyl Největší zpomalení na lehkých jádrech – reakce (n,p) Nepružný rozptyl Dočasný záchyt s následnou emisí jádrem Odražené jádro zůstává v excitovaném stavu   Uplatňuje se při energiích neutronu ~ 5-10 MeV Jaderné reakce (n,), (n,p), (n,d), (n,2n), (n, ) Radiační záchyt Poslední fáze absorpce neutronu v látce Účinný průřez klesá s rostoucí energií

Interakce neutronů s látkou Stínění neutronů Zpomalení n pružnými a nepruž. srážkami Absorpční radiační záchyt (n, ) Materiál stínění – co největší obsah vodíku Bórová voda Kromě radiačního záchytu reakce (93%) Nevýhoda – koroze (kyselina boritá HB02) Beton – 0,5 hm. % vodíku Fotonové záření z radiačního záchytu má až 10 MeV Nebezpečí průstřelu v betonových konstrukcích kolem průchodů a vedení

Interakce neutronů s látkou Některé materiály s vysokým obsahem vodíku

Interakce neutronů s látkou Určete počet atomů vodíku v 1 m3 tetrahydroboritanu lithného LiBH4, víte-li, že jeho hustota je 670 kg/m3 Molární hmotnost LiBH4 je M(LiBH4) = 6+10+4.1=20 g/mol Z této hmotnosti připadají 4 g/mol na vodíky, tj. v 1 m3 LiBH4 je 670.4/20 kg = 134 kg vodíků Hmotnost jednoho atomu vodíku je rovna hmotnosti protonu mp=1,6726.10-27 kg Počet atomů H v 1 m3 je

Detektory ionizujícího záření (IZ) Údaje získané měřením detektory IZ Dávka IZ, dávkový ekvivalent a příkon dávkového ekv. Aktivita zdroje (počítač) Druh a energie záření (spektrometr) Volba detektoru IZ Druh IZ Energie IZ Velikost měřené aktivity Mrtvá doba detekčního zařízení, účinnost detekce Forma, množství a skupenství vzorku Požadovaná přesnost měření Energetické rozlišení, prostorové rozlišení Pozadí, šum

Volba detektoru ionizujícího záření (IZ)  záření: vstupní okénko musí co nejméně absorbovat  G-M nebo proporcionální detektor se slídovým okénkem o velmi malé plošné hustotě (0,015-0,06 kg.m-2)  záření: Proporcionální detektor, kapalné scintilační detektory, polovodičové (Si)

Volba detektoru ionizujícího záření (IZ) Scintilační det. (NaI(Tl) – det. účinnost 20-60%) G-M méně vhodný pro nižší aktivity (účinnost 1-2 %) Velikost detektoru – čím větší účinnost, ale i větší pozadí (šum) Polovodičové detektory (Ge, Si, Ge(Li)) – vysoká rozlišovací energetická schopnost Velké nároky (zvláště při měření nízkých aktivit) klademe nejen na detektor, ale také na příslušné elektronické části detekčního zařízení (nízký šum, velká stabilita, atd.)

Detektory ionizujícího záření (IZ) Prostředky detekce Zviditelnění drah jednotlivých částic IZ Wilsonova mlžná komora, bublinová komora, fotografické emulze, jiskrová komora Přeměna energie IZ na světlo Scintilační detektory, Čerenkovovy detektory Tvorba elektrického proudu a jeho měření Plynové detektory – ionizační komory, proporcionální det., Geiger-Müller (G-M) det. Polovodičové detektory – germaniové, křemíkové Integrální Termoluminiscenční Filmové

Wilsonova mlžná komora Kondenzace nasycených par a vytváření malých viditelných kapiček na iontech vytvořených podél dráhy rychlé nabité částice) Konstrukce Uzavřená komora s okny pro pozorování drah resp. fotografování, zaplněná plynem s příměsí nasycených par kapaliny, např. metylakoholu  rychlá adiabatická expanze  ochlazení plynu  přesycená pára  kondenzace na iontech Pozorovat lze jen krátce po adiabatické expanzi Tento nedostatek odstraňují difuzní mlžné komory – mezi dnem a vrškem objemu se udržuje tepelný gradient Pomocí mlžné komory objevil r. 1932 Anderson první antičástici – pozitron (v kosmickém záření) Komory se umisťují např. do magnetického pole  náboj, hybnost částice

Bublinová komora Místo plynu kapalina – hustější látka, efektivnější detekce Konstrukce Uzavřená komora s kapalinou zahřátou těsně pod bod varu  rychlé snížení tlaku  přehřátý (metastabilní) stav kapaliny  průlet nabité částice  vznik iontů = nehomogenit  var kapaliny v okolí nehomogenit  tvorba bublinek páry Náplň Kapalný vodík (kapalné deuterium) pro interakci protonů Kapalný propan Kapalný Xe, freón pro interakci neutrin

Jaderné emulze Emulze s vysokou koncentrací AgBr  po průletu nabité částice uvolňování Ag  latentní obraz  vyvolání Tloušťka až 1000 m

Plynové detektory Detekce prošlého náboje (proudu) kondenzátorem v důsledku ionizace plynné náplně Charakteristiky detektoru závisejí na režimu plynového det. podle voltampérové charakteristiky Oblasti: A) rekombinace iontových párů B) nasyceného proudu (ioniz. komory) C) proporcionality (proporc. det.) D) omezené proporcionality E) Geiger-Müllerova (G-M) detektory F) trvalý výboj (koronové detektory) katoda anoda katoda anoda

Plynové detektory

Plynové detektory Oblasti: A) rekombinace iontových párů Vzniklé iontové páry rekombinují, pouze části z vzniklých iontů dorazí na elektrody Vyšší napětí  větší intezita a elst. síla  více iontů dorazí na elektrody před rekombinací  proud je úměrný napětí (Ohmův zákon) B) nasyceného proudu (ioniz. komory) Všechny vzniklé ionty stihnou dorazit na elektrody před rekombinací  proud nezávisí na napětí, ale pouze na intenzitě záření C) proporcionality (proporc. det.) Ionty vzniklé ionizací mají dostatečnou energii, aby samy ionizovaly další atomy  celkový počet iontů je úměrný (proporcionální) pohlcené energii částice v detektoru

Plynové detektory Oblasti: D) omezené proporcionality E) Geiger-Müllerova (G-M) detektory Lavinovitý vývoj počtu iontů, napětí je natolik vysoké, že jeho vlivem dostávají ionty další energii k ionizaci Proud již není úměrný pohlcené energii částice F) trvalý výboj (koronové detektory)

Ionizační komory (IK) Založeny na principu kondenzátoru, pracují v oblasti nasyceného proudu Plněné plynem (vzduch, H2, He, apod.) při tlaku vyšším i nižším než je atmosférický Proudové IK, statické IK A) Měření proudu (toku náboje, tj. částic) I=Q/ t I=e.N0.pave e ... elementární náboj N0 ... počet absorbovaných ioniz. částic za 1 s pave ... průměrný počet iont. párů vytvoř. jednou ioniz. č.

Ionizační komory (IK) B) Měření poklesu napětí vlivem jednotlivých částic Impulzní IK U=Q/C=e.pave/C Aplikace IK Detekce silně ionizujících částic () Měření vysokých aktivit Detekce  (elektrony uvolněné v obalu IK dále ionizují) Detekce neutronů (nabité částice vznikají při interakci neutronů s vhodnou náplní IK nebo stěnami IK) Měření dávek IZ – osobní dozimetr (měří se úbytek napětí po určité době) U ... změna napětí při průletu jedné částice C ... elektrická kapacita IK

Proporcionální počítače Pracovní náplň: H2,He, Ar, Xe,CH4,směsi, příměs par alkoholu Napěťový signál roste na odporu R  menší nároky na elektroniku oproti IK, které měří přímo úbytek U Rozlišovací doba = čas. interval od průletu částice do objevení výstupního impulzu ~ (5-10). 10-8 s (kratší než u IK) Energetické rozlišení ~ 15 % Účinnost registrace ~100 % pro těžké nabité částice, nižší pro elektrony, (0,1-1) % pro n,  Použití - , , , n (BF3, 3He, H2)

Geiger-Müllerovy počítače Lavinovitá ionizace Impulzy stejně velké, nezávislé na energii částice Nutnost rychlého zhášení výboje – souvisí s mrtvou dobou Nesamozhášecí – ionizace se přeruší po poklesu napětí pod určitou hodnotu (zhášecí elektronický obvod) Samozhášecí – přídavek mnohoatomového plynu, obv. organické páry (alkohol) – až 10 % Při každém impulzu se část par disociuje  doba života ~ 108 – 1010 impulzů

Scintilační detektory Již na začátku 20. století – vizuální pozorování záblesků, ZnS (Rutherford) Dnes – automatická registrace záblesků (scintilací) přes fotonásobič Scintilace = vznik fotonů v oblasti viditelného nebo UV světla při průchodu IZ scintilátorem (excitace a ionizace  návrat do zákl. ener. stavu  vyzáření fotonů) Scintilátor Organický, anorganický Plynový, kapalný, pevný scintilátor světlovod násobič foto- elektronika

Scintilační detektory scintilátor světlovod násobič foto- elektronika Parametry scintilátorů Doba scintilačního záblesku Amplituda scintilačního záblesku (spektrometrie) Etapy funkce scintilátoru 1. Absorpce dopadajícího záření scintilátorem 2. Scintilační proces (přenos energie dopad. zář. na emisi scintilačních fotonů) 3. Přenos scintilačních fotonů na fotokatodu 4. Vznik fotoelektronů 5. Sběr fotoelektronů na 1. dynodě fotonásobiče 6. Násobící proces ve fotonásobiči 7. Elektronické zpracování proudového impulzu

Scintilační detektory Fotonásobič Zesílení elektrického proudu uvolněním dalších elektronů opakovaným nárazem elektronu na dynody Napěťový dělič -900 V -700 V -500 V -300 V -100 V - fotokatoda -800 V -600 V -400 V -200 V anoda

Organické scintilační detektory Využívají excitace -elektronů v aromatických molekulách Fluorescence ~10-9-10-8 s Zpožděná fluorescence ~10-6 s, přechod přes metastabilní stavy Fosforescence ~10-4 s, fotony s nižší energií Unitární Čisté krystaly (antracen, transstilben), méně kapaliny (xylen) Binární Dvousložkové roztoky v kapalné i pevné formě (p-terphenyl v toluenu, p-terphenyl v polystyrenu) Primární proces excitace nastává v primární složce, migrace excitační energie do sekundární složky, kde nastává scintilace  eliminace samoabsorpce Objemově převládá primární složka Terciální Terciální složka zajišťuje, aby se scintilační spektrum krylo se spektrální citlivostí fotokatod Použití Detekce či spektrometrie  (i nízkoenergetické) Detekce či spektrometrie rychlých n (En  0,1 MeV), reakce (n,p)

Anorganické scintilační detektory Aktivované malou koncentrací příměsi Tl (thalium), Al u alkalických kovů NaI(Tl), ZnS(Ag) Ag, Cu u sirníků Samoaktivované Nadbytek základních iontů – Zn, Cd ZnS, CdS Použití NaI(Tl) – hlavně detekce a spektrometrie RTG,  CsI(Tl) – hlavně detekce a spektrometrie těžkých nabitých částic 6LiI(Eu) – detekce pomalých n relativně nevhodné pro elektrony (zpětný rozptyl, brzdné záření)

Kapalná scintilační spektrometrie Radioaktivní vzorek se přimíchá do vhodného rozpouštědla (toluen), v němž se nachází scintilační látka (fluor), která vlivem záření vysílá světelné fotony Autoradiografie Objekt se přiloží na film, který se vyvolá Mikroobjekty (buňky) – spec. fotoemulze, která se nanáší přímo na preparát A) Vyhodnocení zčernání mikroskopem (AgBr) Předexponování filmu, nízké teploty (-70 ºC) B) Skenováním laserem Emulze s BaFBr(Eu), vyzáření modrého světla vlivem červeného laserového světla

Termoluminiscenční dozimetry Luminiscenční skla Poruchy v krystal. mřížce vyvolává IZ (černání skla ozářeného silnou dávkou) Poruchy vybudíme UV světlem a měříme intenzitu emise Termoluminiscenční dozimetry Excitované krystaly (CaF), kdy je e- odtržen IZ od mateřského atomu a zapadne do energetické pasti Dodáním energie zahřátím se e- navrátí (rekombinace) → vyslání světla

Čerenkovův detektory Obdoba scintilačního detektoru Emise světla způsobená průletem rychlé nabité částice průzračným prostředím (dielektrikem) Atomy prostředí se na chvíli polarizují a při návratu do normálního stavu dojde k vyzáření fotonu Podmínkou c ... rychlost světla ve vakuu (3.108 m/s) c´ ... rychlost světla v dielektriku n ... index lomu dielektrika

Čerenkovův detektor Směr vysílání Čerenkovova záření Umožňuje registrovat částice s určitou rychlostí s velkou přesností (0,01 %) fokusací světla z určitého směru na fotokatodu Detekce  - nejdříve konverze na elektrony (např. v olovu) Téměř 100% účinnost 

Čerenkovův detektor Pod jakým úhlem bude vysílat Čerenkovovo záření částice o rychlosti 2.108 m/s v látce s indexem lomu n = 1,7?  Pod jakým maximálním úhlem bude možné pozorovat Čerenkovovo záření v detektoru s indexem lomu n = 1,7?

Polovodičové detektory Výhody Detektorem pevná látka  velká detekční účinnost, pohlcení i částice s velkou energií Malé rozměry  výborné prostorové rozlišení Nízká energie na vytvoření páru nositelů náboje (~3 eV)  vysoké energetické rozlišení Vysoký měrný odpor látky  malý stálý proud (šum) Dostatečná pohyblivost nositelů nábojů Monokrystaly Si, Ge – příliš malý měrný odpor při pokojové teplotě Udržování detektoru při nízké teplotě (kapalný dusík) Přechod P-N v závěrném směru Oblast zbavená volných nositelů nábojů, zvětšena vnějším polem

Polovodičové detektory Polovodič typu N – příměs látky s nadbytečným valenčním elektronem Příměs arsenu v germániu (As v Ge) Polovodič typu P – příměs látky s chybějícím valenčním elektronem Příměs gália v germániu (Ga v Ge)

Polovodičové detektory Přechod P-N Ionizací vznikne v ochuzené vrstvě e- v P a díra v N, které procházejí přes P-N přechod  proud N→P Bariérový křemíkový polovodičový det. Citlivá vrstva 0,2~0,5 mm Pokojová teplota Detekce těžkých nabitých částic (p, , štěpné fragmenty) P N + + - - + - + - + - + -

Polovodičové driftované detektory Přechod P-I-N Příměs (lithium) vytvoří oblast volných nábojů ~ 1 cm Křemíkové detektory P-I-N (ZSi=14, Eion=3,6 eV) Těžké nabité částice Elektrony s dostatečnou energií Pracují i při pokojové teplotě, při nízké teplotě (~77 K) nižší šum Germaniové detektory GeLi (ZSi=32 , Eion=2,8 eV) Spektroskopie  Výborné energetické rozlišení (~ 0,2 %) Krátká mrtvá doba Nutnost neustále udržovat za nízké teploty