Magnetismus ● Znám lidstvu od nepaměti.

Slides:



Advertisements
Podobné prezentace
Tato prezentace byla vytvořena
Advertisements

Elektromagnetická indukce
Geometrické znázornění kmitů Skládání rovnoběžných kmitů
Střídavý proud Podmínky používání prezentace
I. Statické elektrické pole ve vakuu
Magnetické pole a jeho vlastnosti
Skalární součin Určení skalárního součinu
7.3 Elektrostatické pole ve vakuu Potenciál, napětí, elektrický dipól
3 Elektromagnetické pole
3 Elektromagnetické pole 3.1 Zákony elektromagnetického pole ve vakuu
Obvody střídavého proudu
Elektromagnetická indukce
II. Statické elektrické pole v dielektriku
Magnetické pole.
Radiální elektrostatické pole Coulombův zákon
Výuková centra Projekt č. CZ.1.07/1.1.03/
Kmitavý pohyb 2 Jakub Báňa.
Obvody stejnosměrného proudu
Vznik síly Magnetické pole vzniká při pohybu nábojů. Jestliže bude v magnetickém poli vodič, kterým bude procházet elektrický proud, budou na sebe náboje.
Základy elektrotechniky Elektromagnetická indukce
RLC Obvody Michaela Šebestová.
V. Nestacionární elektromagnetické pole, střídavé proudy
Střídavé harmonické napětí a proud
Elektromagnetické vlny a Maxwellovy rovnice
24. ZÁKONY ZACHOVÁNÍ.
Skalární součin Určení skalárního součinu
17. Elektromagnetické vlnění a kmitání
Základy elektrotechniky Jednoduché obvody s harmonickým průběhem
FII–13 Magnetické pole způsobené proudy
Homogenní elektrostatické pole
33. Elektromagnetická indukce
MAGNETICKÉ POLE.
Magnetické pole.
magnetické pole druh silového pole vzniká kolem: vodiče s proudem
Výpočet indukce magnetických polí
FII-4 Elektrické pole Hlavní body Vztah mezi potenciálem a intenzitou Gradient Elektrické siločáry a ekvipotenciální plochy Pohyb.
Elektromagnetická indukce
VLASTNÍ INDUKCE.
Elektromagnetická indukce 2
elektromagnetická indukce
Nestacionární magnetické pole
Magnetické pole Mgr. Andrea Cahelová
15. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
Geometrické znázornění kmitů Skládání kmitů 5.2 Vlnění Popis vlnění
Základy elektrotechniky Silové účinky magnetického pole
Orbis pictus 21. století Tato prezentace byla vytvořena v rámci projektu.
Magnetické pole pohybující se náboje
Číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/ Číslo materiálu
7.3 Elektrostatické pole ve vakuu Potenciál, napětí, elektrický dipól
Moment setrvačnosti momenty vůči souřadnicovým osám x,y,z
7.4 Elektrostatické pole v látkách 7.5 Energie elektrostatického pole
9.1 Magnetické pole ve vakuu 9.2 Zdroje magnetického pole
Přípravný kurz Jan Zeman
Tento materiál byl vytvořen jako učební dokument projektu inovace výuky v rámci OP Vzdělávání pro konkurenceschopnost VY_32_INOVACE_D3 – 08.
1 3 Elektromagnetické pole 3.1 Zákony elektromagnetického pole ve vakuu 3.2 Elektrostatické pole v dielektrikách 3.3 Magnetické pole v magnetikách 3.4.
Autorem materiálu a všech jeho částí, není-li uvedeno jinak, je Mgr. Linda Kapounová. Dostupné z Metodického portálu ISSN: , financovaného.
Bc. Karel Hrnčiřík Projekt: Inovace oboru Mechatronik pro Zlínský kraj Registrační číslo: CZ.1.07/1.1.08/
Č.projektu : CZ.1.07/1.1.06/ Portál eVIM OTÁČIVÝ ÚČINEK STEJNORODÉHO MAGNETICKÉHO POLE NA CÍVKU S ELEKTRICKÝM PROUDEM.
Magnetické pole pohybující se náboje
Základy elektrotechniky Elektromagnetická indukce
15. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
Základy elektrotechniky Jednoduché obvody s harmonickým průběhem
Magnetismus ● Znám lidstvu od nepaměti.
11. Vodič, cívka a částice v magnetickém poli
Kmity, vlny, akustika Část I – Kmity, vlny Pavel Kratochvíl
změna tíhové potenciální energie = − práce tíhové síly
Náboj a elektrické pole
Vznik síly Magnetické pole vzniká při pohybu nábojů. Jestliže bude v magnetickém poli vodič, kterým bude procházet elektrický proud, budou na sebe náboje.
VLASTNÍ INDUKCE.
MAGNETICKÝ INDUKČNÍ TOK
Transkript prezentace:

Magnetismus ● Znám lidstvu od nepaměti. ● Železné piliny zobrazí siločáry: ● Magnetické pole popisuje veličina magnetická indukce B, jednotka 1T = 1 Tesla Tesla je poměrně velká jednotka: Magnetické pole Země  50T Magnet na ledničce  5mT Magnetická resonance v nemocnici: 1-10T

Póly ● Podobně jako u nábojů: -jsou dva druhy pólů, severní a jižní. -opačné póly se přitahují, stejné se odpuzují. ● Na rozdíl od nábojů: póly jsou vždy v párech. Nikdo zatím neviděl jen jeden o samotě. ● Siločáry směřují od severního pólu k jižnímu vně magnetu a od jižního k severnímu uvnitř. Magnetická indukce B je k nim tečná, tak jako elektrická intenzita je tečná k elektrickým siločárám (viz minule). Siločáry jsou uzavřené: Gaussův zákon pro B má nulu na pravé straně.

Souvislost s elektřinou Magnetické pole působí na pohybující se náboje a pohybující se náboje naopak vytvářejí magnetické pole. 0 je permeabilita vakua (pro jiná prostředí vynásobíme relativní permeabilitou) Podobné vztahům pro elektrické pole Také platí princip superpozice: magnetická pole od různých zdrojů se sčítají. Hlavní rozdíly: ● V magnetismu je proti elektřině navíc v ● 0 je v čitateli, 0 je ve jmenovateli Sílu magnetického pole na pohybující se náboje a magnetické pole pohybujících se nábojů teď probereme postupně.

Síla na pohybující se náboj Síla je kolmá na rychlost  mění směr rychlosti, ne velikost  kruhový pohyb Užití v kruhových urychlovačích a to ● během urychlování: ● při detekci:

Obecně pohyb po spirále: na složku rychlosti ve směru B nepůsobí síla (viz vlastnosti vektorového součinu). Proto např. nabité částice kosmického záření šroubují podél siločar magnetického pole Země a vytvářejí van Allenovy pásy: Blízko pólů se částice dostanou do atmosféry a ionizují vzduch  Polární záře

Síla na rovný drát Jako při odvození Ohmova zákona: n elektronů v jednotce objemu, takže v drátu o délce L a průřezu A je náboj elektronů -enAL L je vektor délky L ve směru drátu…síla je úměrná délce části drátu umístěné v magnetickém poli.

Působení na proudovou smyčku Výsledná síla je nulová, ale výsledný moment síly je nenulový Uplatnění v ampérmetru: Též v elektromotoru…viz dále Magnetický moment=proudplocha

Magnetické pole pohybujícího se náboje Většinou magnetické pole vzniká pohybem elektronů ve vodiči. Součin náboje a driftové rychlosti v kousku drátu ds lze vyjádřit pomocí proudu: Příspěvek k magnetické indukci v bodě P od kousku drátu ds je proto: Magnetická indukce v bodě P od celého drátu: Opět vektorový součin jako u síly  magnetické pole se točí kolem proudu podle pravidla pravé ruky, proto dBin, dBout

Ampèrův zákon Magnetické siločáry jsou uzavřené: tok magnetické indukce uzavřenou plochou je nula, ale cirkulace magnetické indukce po uzavřené křivce by nám mohla dát něco zajímavého. Skutečně: Vezmeme libovolnou uzavřenou křivku l. V každém bodě křivky uděláme skalární součin elementu křivky ds s magnetickou indukcí B a sečteme (zintegrujeme) přes celou křivku. Tím dostaneme cirkulaci B po křivce l. Ampèrův zákon říká, že cirkulace je rovna elektrickému proudu plochou ohraničenou l vynásobenému permeabilitou vakua (obecně prostředí). ds B Il l Pravidlo pravé ruky: Il ve směru palce, ds ve směru prstů Naproti tomu cirkulace elektrické intenzity je nula, protože (statické) elektrické pole je konzervativní. Užití pro výpočet magnetické indukce je podobné jako užití Gaussova zákona v gravitaci a elektrostatice: v symetrických případech pro vhodnou volbu křivky l snazší než výpočet integrálu na předchozí straně. Probereme příklady: tenký rovný dlouhý drát a dlouhá těsně navinutá cívka

Magnetické pole kolem dlouhého rovného tenkého drátu, kterým teče proud I Za uzavřenou křivku zvolíme kružnici o poloměru r v rovině kolmé k drátu a se středem v drátu: Ze symetrie má B všude na této kružnici stejnou velikost a směr jako ds: Příklad: proud 1A, pole ve vzdálenosti 1m: ve vzdálenosti 1cm: 210-5 T

Výsledek můžeme použít pro představu o velikosti magnetické síly: síla působící na náboj 1C pohybující se rychlostí 1m/s ve vzdálenosti 1m od dlouhého rovného drátu s proudem 1A = tíha řasy místo Empire State Building! 17 řádů rozdíl mezi elektrickou a magnetickou silou kvůli permitivitě ve jmenovateli a permeabilitě v čitateli: což je kvadrát rychlosti světla ve vakuu, kterou dnes ještě potkáme. Magnetickou sílu tedy dostaneme z elektrické vydělením c2, tj. rychlost zdroje i rychlost testovacího náboje vydělíme c Příznak relativity—rychlosti se dělí c: viz kontrakce délek a dilatace času s faktorem

Pole cívky Další příklad použití Ampèrova zákona; zesílení pole jednoho drátu Pokud jsou závity blízko u sebe a délka podstatně větší než šířka, pak je pole uvnitř zhruba konstantní a vně zhruba nulové …magnetická obdoba kondenzátoru V uzavřené křivce 1234 přispívá k cirkulaci pouze strana 1. Pokud je uvnitř křivky N závitů a cívkou teče proud I, pak Takže indukce je daná počtem závitů na jednotce délky Příklad: 10 závitů na cm, 1A …stejného řádu jako magnet na ledničce

Shrnutí el. a mag. pole až sem 4 vztahy: ● Elektrické pole zřídlové a nevírové; zřídla jsou elektrické náboje ● Magnetické pole vírové a nezřídlové; vírové čáry jsou elektrické proudy  Pole na sebe přímo nepůsobí …v každém vztahu jen jedno  Pole jsou vázaná na zdroje Vztahy pro toky (Gaussovy zákony) jsou v konečné podobě Vztahy pro cirkulace se změní pro časově proměnná pole: Faradayův zákon elektromagnetické indukce a Maxwellův posuvný proud

Faradayův zákon Časová změna toku magnetické indukce nějakou plochou indukuje cirkulaci elektrického pole, tj. napětí, podél hranice této plochy : Pravidlo pravé ruky: dA ve směru palce, ds ve směru prstů. Elektrické pole pak není konzervativní …má nenulovou cirkulaci po uzavřené křivce. Příklad: plocha smyčky 10cm2, magnetická indukce vzroste o hodnotu 0,01T za 1s. Napětí podél smyčky = 10-5V

Dynamo: periodická změna magnetického toku Abychom navíc zvětšili indukované napětí oproti předchozímu příkladu, zvětšíme magnetický indukční tok více závity a zvětšíme rychlost jeho změny. Příklad: alternátor v autě. Parametry: maximální tok magnetické indukce 2,510-4Tm2, 250 závitů, 1000 otáček za min. Když naopak do cívky pustíme střídavý proud, vznikne střídavý moment síly, který jsme spočítali…povede k otáčivému pohybu…elektromotor.

Další aplikace Proudový chránič: Pokud proud utíká, kam nemá, je proud v drátech 1 a 2 různý. Rozdíl proudů způsobí měnící se magnetické pole v kolečku, které indukuje napětí v cívce připojené na pojistku, a ta odpojí proud. Elektrická kytara: Část struny nad magnetem je zmagnetizovaná, a proto při pohybu indukuje napětí v cívce, které se pak dál zesílí.

Indukčnost Charakterizuje působení cívky na sebe samu: proud cívkou vytváří magnetické pole, které v ní samotné tvoří magnetický indukční tok, jehož časová změna v cívce indukuje napětí proti napětí, které zpočátku způsobilo proud: je indukčnost. Jednotka: Příklad: 10 závitů na cm, celkem 100 závitů, tj. délka 10cm, plocha 1cm2 Ocelové jádro zvětší L až několik 1000 kvůli zvětšení permeability. Pro dI/dt=1A/s se v této cívce indukuje napětí 13V, ale pro dI/dt=104 A/s (např. nárůst 10A za 1ns) se indukuje 0.13V

Energie magnetického pole Energii magnetického pole můžeme určit ze zákona zachování energie: abychom zvýšili proud v cívce, musíme překonat sílu indukovaného elektrického pole: Malý přírůstek energie při pohybu malého náboje dq v poli E podél celé cívky: Celkovou energii dostaneme integrací od počáteční nulové do koncové hodnoty proudu: Odtud objemová hustota energie magnetického pole: Vyjádřeno přes I Vyjádřeno přes B Podobnost: z minula

Nosnost magnetu: užití energie magnetického pole Princip: pokles potenciální energie při poklesu závaží o dx musí být menší než přírůstek energie magnetického pole Schematicky: dx Magnet o ploše S S Závaží o hmotnosti m Magnetické pole s hustotou energie wmag dV=Sdx…změna objemu magnetického pole Ve skutečnosti: Řádový odhad: permeabilita jádra typický rozměr

RLC obvody Kirchhoffův zákon o napětích ve smyčce: Nejjednodušší: Napětí na cívce Napětí na kondenzátoru vyjádřené jeho nábojem Vztah mezi proudem a nábojem na kondenzátoru: Odtud rovnice pro náboj: Stejná rovnice jako pro tlumený harmonický oscilátor s budící silou Odpovídající veličiny: mL b  R k  1/C Resonanční frekvence: Příklad: C=10F, L=100mH… f160Hz

Střídavé napětí a proud vyjádřené pomocí komplexních čísel: Lineární vztah mezi napětím a proudem pro rezistor dal Ohmův zákon. Lineární vztah platí i pro cívku a kondenzátor, ale obsahuje také fázový posun mezi napětím a proudem…odtud imaginární jednotka i: Napětí je o čtvrt periody před proudem pro cívku. Napětí je o čtvrt periody za proudem pro kondenzátor. Odpor zobecněný z rezistoru na cívky a kondenzátory se nazývá impedance.

Frekvenční filtry obdoba děliče napětí minule. Využívají toho, že impedance kondenzátoru klesá s rostoucí frekvencí. Nízko: Vysoko:

Maxwellův posuvný proud Kterou plochu máme zvolit pro uzavřenou křivku P v Ampèrově zákoně? Plocha S1 Plocha S2 Maxwellovo řešení: k proudu I v Ampèrově zákoně je potřeba přičíst posuvný proud Id je naopak nulový pro S1 a nenulový pro S2. Součet obou proudů je stejný pro obě plochy. Takže Ampère-Maxwellův zákon platí pro obě plochy (a pro všechny ostatní plochy taky). Tohle byl poslední chybějící kus ve skládance klasické teorie elektromagnetismu.

Grand finale: Maxwellovy rovnice +síla polí na náboje: Součin permitivity a permeability…už jsme potkali a ještě potkáme dále Úplný popis makroskopických elektromagnetických jevů. Oddělené části už leccos popsaly. Kvalitativně nová vlastnost úplné teorie: Maxwellovy rovnice mají řešení i pro Q = 0, I = 0, takže elektromagnetické pole je samostatný objekt s vlastní dynamikou. Tato řešení jsou elektromagnetické vlny.

Pro jednoduchost budeme uvažovat případ, kdy E ve směru osy y a B ve směru osy z Obě pole závisejí pouze na x a t.

Elektromagnetická vlna Vyjdeme z obou získaných rovnic: První rovnici zderivujeme podle x, druhou podle t a porovnáme Opačný postup, tj. derivace první rovnice podle t a druhé podle x dá při následném porovnání tutéž rovnici pro B: V obojím případě vlnová rovnice…viz přednáška o kmitech a vlnách. Rychlost šíření elektromagnetické vlny: tedy rychlost světla ve vakuu  světlo je elektromagnetická vlna Vzpomeňme: V Newtonově zákoně vystupovalo zrychlení, ne rychlost. Tady s rychlostí vyvstala otázka: rychlost vůči čemu? Překvapivou odpověď dala relativita: rychlost vůči čemukoliv!

Grafické znázornění Ve všech místech v jednom okamžiku V jednom místě v různých okamžicích Animace (s jiným značením os) Z obrázků vidíme kvalitativně bez algebraických úprav, že platí: Faradayův zákon Ampère-Maxwellův zákon Vlnění díky opačným znaménkům v obou zákonech

Spektrum elektromagnetických vln Zjistili jsme, že světlo je elektromagnetická vlna. Naopak ale ne každá elektromagnetická vlna je světlo. Světlo tvoří jen malou část spektra v intervalu vlnových délek zhruba mezi ½ a ¾ mikrometru: Poslední řádek…teplota, při které příslušná vlnová délka je nejvíce emitována. Čím kratší vlnová délka, tím vyšší teplota. Ale…

Podle klasické termodynamiky by maximum být nemělo: výkon by pro krátké vlnové délky měl jít do nekonečna místo do nuly…UV katastrofa Maximum vysvětlila kvantová mechanika. Maxwellova teorie…jeden z intelektuálních triumfů lidstva Úplně popsala makroskopické chování nábojů a polí a navíc ukázala dál: na kvantovou mechaniku a na relativitu. Termodynamika a kvantová mechanika na nás čekají v TFYS2.