2.3 Mechanika soustavy hmotných bodů … Srážky

Prezentace na téma: "2.3 Mechanika soustavy hmotných bodů … Srážky"— Transkript prezentace:

1 2.3 Mechanika soustavy hmotných bodů … Srážky
3. Mechanika tuhého tělesa 3.1 Kinematika tuhého tělesa 3.2 Dynamika tuhého tělesa Fyzika I-2017, přednáška 3

2 Soustava hmotných bodů
Srážky 𝑑 𝑝 𝑐𝑒𝑙𝑘 𝑑𝑡 = 𝐹 𝑒𝑥𝑡 Soustava hmotných bodů např. kulečníkové koule na stole, ideální plyn tvořený „molekulami“ vnější síly se vyruší nebo jsou malé ve srovnání s vnitřními silami zákon zach. hybnosti Srážka 𝐹 𝑒𝑥𝑡 = 0 ⇒ 𝑝 𝑐𝑒𝑙𝑘 = 𝑘𝑜𝑛𝑠𝑡 (A) (B) 𝑝 𝐴 = 𝑝 𝐵 celková hybnost před srážkou (A) = celková hybnost po srážce (B) na obou stranách: vektorový součet hybností všech těles !!! Fyzika I-2017, přednáška 3

3 dokonale pružné: navíc EkA = EkB
Srážky 𝑝 𝐴 = 𝑝 𝐵 dokonale pružné: navíc EkA = EkB dokonale nepružné, EkB < EkA – navíc po srážce tělesa spojena 𝑚 1 𝑚 2 x zákon zachování pro hybnost nikoli „celkovou rychlost“ znaménko vypočtené rychlosti Fyzika I-2017, přednáška 3

4 foton o vln. dél. 𝜆´ rozptýlený pod úhlem 𝜗
Srážky Comptonův jev po srážce: před srážkou: foton o vln. délce 𝜆 elektron 𝑒 − v klidu foton o vln. dél. 𝜆´ rozptýlený pod úhlem 𝜗 elektron 𝑒 − rozptýlený pod úhlem 𝜑 tabule Fyzika I-2017, přednáška 3

5 3. Mechanika tuhého tělesa
Tuhé těleso – aproximace: účinkem vnějších sil se nedeformuje – diskrétně nebo spojitě rozložená hmota, ∑ → ∫ – složitější pohyb než pro hmotný bod, 6 st. volnosti 3.1 Kinematika tuhého tělesa Pohyb: translační, rotační, obecný translační Def: všechny body: stejná rychlost, zrychlení, trajektorie k popisu stačí jeden bod, např. hmotný střed 2. rotační sférický rovinný (kolem pevné osy, 𝑏 0 ) jeden pevný bod, trajektorie bodů – na povrchu koulí 𝑟 𝑖𝑗 = 𝑟 𝑗 − 𝑟 𝑖 = 𝑘𝑜𝑛𝑠𝑡 trajektorie bodů – kružnice, rov. kř.

6 složení translace a rotace, např. valení válce/obruče
3. obecný složení translace a rotace, např. valení válce/obruče 6 stupňů volnosti – 6 údajů popisuje obecný pohyb tuh. těl. např. pohyb hmot. stř. (3 st. vol.) + poloha osy (2 st. vol.) + úhlová rychlost kolem osy Fyzika I-2017, přednáška 3

7 Úhlové veličiny 𝜔= 𝑑𝜑 𝑑𝑡 𝜀= 𝑑𝜔 𝑑𝑡 𝜔= 2𝜋 𝑇 𝜔= 2𝜋𝑓
popisují rotační pohyb kolem pevné osy pro těleso jako celek, jsou stejné pro všechny body úhel otočení j [rad] úhel mezi dvěma polorov.(obr.) úhlová rychlost w tělesa [rad s-1=s-1] úhlové zrychlení e [s-2] rovnoměrný rotační tabule doba otáčky T, frekvence f : rovnoměrně zrychl. rotační tabule obvodová rychl. a zrychl. obecně různé pro různé body tuh. těl., úhlové veličiny stejné pro všechny body znaménko udává smysl rotace: zahnuté prsty pravé ruky podle rotace, jestliže palec ve zvoleném směru osy – kladný smysl rotace 𝜑 𝜔= 𝑑𝜑 𝑑𝑡 𝜀= 𝑑𝜔 𝑑𝑡 𝜔= 2𝜋 𝑇 𝜔= 2𝜋𝑓

8 a Úhlové veličiny Vektorový charakter úhl. veličin
definujeme vektor úhlové rychlosti 𝜔 , rovn. s osou otáčení: velikost směr podle smyslu rotace úhl. zrychl. vztah mezi 𝑎 a 𝜀 tabule a r O 𝑣 = 𝜔 × 𝑟 𝑣=𝜔𝑟 sin 𝛼 𝑣=𝜔𝑅 𝜀 = 𝑑 𝜔 𝑑𝑡 𝑎 = 𝜀 × 𝑟 + 𝜔 × 𝑣 = 𝑎 𝜏 𝜏 0 + 𝑎 𝑛 𝑛 0 Fyzika I-2017, přednáška 3

9 3.2 Dynamika tuhého tělesa
Dynamické veličiny pro: hmotný bod m F p tuhé těleso J M L moment setrvačnosti moment síly Moment setrvačnosti J setr. vlastnosti při rotaci záleží na hmotnosti a vzdálenosti od osy rotace moment setrvačnosti J moment hybnosti

10 Ri – vzdál. i-tého bodu od osy rotace
𝑣=𝜔𝑅 Kinetická energie tuh. tělesa (mi, i = 1, 2, …, n) rotujícího kolem osy Ri – vzdál. i-tého bodu od osy rotace diskrétně rozložená hmota: J pomocí ∑ spojitě rozložená hmota: J pomocí ∫ J se vztahuje k tělesu a určité ose Př. Moment setrvačnosti dvou-atomové molekuly: 2 hm. body podle obr., určit J vzhledem k ose procházející hm. středem T, viz obr., dáno m1, m2, l tabule 𝐸 𝑘 = 1 2 𝑚 𝑣 2 𝐸 𝑘 = 1 2 𝐽 𝜔 2 tabule 𝐽= 𝑡ě𝑙𝑒𝑠𝑜 𝑑𝑚 𝑅 2 𝐽= 𝑖=1 𝑛 𝑚 𝑖 𝑅 𝑖 2 𝑟 𝑇 = 1 𝑚 𝑖=1 𝑛 𝑚 𝑖 𝑟 𝑖 𝐽= 𝑚 𝑟 𝑙 2 𝑚 𝑟 = 𝑚 1 𝑚 2 𝑚 1 + 𝑚 2 redukovaná hmotnost

11 Př. Tenkostěnná obruč: m, r
𝐽= 𝑖=1 𝑛 𝑚 𝑖 𝑅 𝑖 2 𝐽= 𝑡ě𝑙𝑒𝑠𝑜 𝑑𝑚 𝑅 2 Př. Tenkostěnná obruč: m, r J nezávisí na h Homogenní válec: m, r nezávisí na h Př. 𝐽=𝑚 𝑟 2 𝐽= 1 2 𝑚 𝑟 2 Steinerova věta JT … moment setrvačnosti vzhledem k ose oT procházející hm. středem J … moment setrvačnosti vzhledem k ose o rovnoběžné s oT vzdálené d J 𝐽= 𝐽 𝑇 +𝑚 𝑑 2 𝑑=𝑟 𝐽= 3 2 𝑚 𝑟 2 Fyzika I-2017, přednáška 3

12 translační pohyb je plně určen výslednou silou u rotace jinak:
Moment síly 𝑀 translační pohyb je plně určen výslednou silou u rotace jinak: rotace kolem pevné osy, př. dveře rot. úč. 𝐹 1< rot. úč. 𝐹 2 < rot. úč. 𝐹 3 rotační účinky síly v rov. kolmé k ose otáčení ~ vel. F ~ vzdál. přímky síly od osy v př. rotace pohyb určuje moment síly Fyzika I-2017, přednáška 3

13 moment síly vzhledem k momentovému bodu 𝑀
Def: 𝑀 = 𝑟 × 𝐹 𝑀=𝐹𝑟 sin 𝛼 a = 0 → M = 0 Fyzika I-2017, přednáška 3

14 moment síly vzhledem k ose Mosa (skalár opatřený znaménkem)
< 0 > 0 p … rameno síly, vzdálenost přímky síly od osy otáčení Fyzika I-2017, přednáška 3

15 moment hybnosti vzhledem k bodu celkový moment hybnosti
Moment hybnosti L moment hybnosti vzhledem k bodu celkový moment hybnosti moment hybnosti vzhledem k ose (skalár) analogie Př. Elektron (hmot. 𝑚 𝑒 ) obíhající kolem jádra (poloměr r), orbitální moment hybnosti vzhledem ke středu trajektorii Lorbit? …orbitální mom. hyb. vnitřní moment hyb. (spin) S kvantový jev (Fyzika II) klasicky: S = J w, viz semináře celková hybnost nevystihuje rotaci 𝐿 𝑖 = 𝑟 𝑖 × 𝑝 𝑖 𝐿 = 𝑖=1 𝑛 𝑟 𝑖 × 𝑚 𝑖 𝑣 𝑖 𝐿 𝑜𝑟𝑏𝑖𝑡 =𝑟 𝑚 𝑒 𝑣 𝐿 𝑜𝑠𝑎 =𝐽𝜔 𝑝 𝑥 =𝑚 𝑣 𝑥

16 II. věta impulsová I. věta impulsová II. věta impulsová vhledem k ose 1. důsl. : Mext = 0 → Losa = konst Jw = konst zákon zachování momentu hybnosti Př. pirueta, J1 … rozpaženo J2 … připaženo 2. důsl: dosadíme za moment hyb. vzhledem k ose → pohybová rov. pro rovinnou rotace analogie 𝐹 𝑒𝑥𝑡 = 𝑑 𝑝 𝑐𝑒𝑙𝑘 𝑑𝑡 𝑀 𝑒𝑥𝑡 = 𝑑 𝐿 𝑐𝑒𝑙𝑘 𝑑𝑡 𝑀 𝑜𝑠𝑎 = 𝑑 𝐿 𝑜𝑠𝑎 𝑑𝑡 𝐿 𝑜𝑠𝑎 =𝐽𝜔 𝑀 𝑜𝑠𝑎 =𝐽 𝑑𝜔 𝑑𝑡 =𝐽𝜀 𝑀 𝑜𝑠𝑎 =𝐽𝜀 𝐹 𝑥 =𝑚 𝑎 𝑥

17 hom. válec: r, m, F = konst, tečný směr, t = 0: klid , viz obr.
Př. rotace kolem pevné osy hom. válec: r, m, F = konst, tečný směr, t = 0: klid , viz obr. e =?, w (t1) =? Př. Obecný pohyb, valení po nakl. rov. hom. válec: r, m, J nakl. rov.: a t = 0: klid , viz obr aT =? Ř.: transl. pohyb – pohyb. rov. pro hm střed rot. pohyb – pohyb. rovnice pro rotaci kolem osy proch. hmot. středem FT

18 transl. pohyb (jednorozm.): rotace kolem pevné osy: práce
Práce, výkon transl. pohyb (jednorozm.): rotace kolem pevné osy: práce výkon Teorém práce – kinetická energie 1. kinetická energie pro rovinnou rotaci: 2. kinetická energie pro obecný pohyb: 𝑊= 𝐴 𝐵 𝐹 𝑥 𝑑𝑥 𝑊= 𝜑 1 𝜑 2 𝑀 𝑜𝑠𝑎 𝑑𝜑 𝑃= 𝑑𝑊 𝑑𝑡 = 𝐹 𝑥 𝑑𝑥 𝑑𝑡 = 𝐹 𝑥 𝑣 𝑥 𝑃= 𝑀 𝑜𝑠𝑎 𝜔 Δ 𝐸 𝑘 =𝑊 𝐸 𝑘 = 1 2 𝐽 𝜔 2 𝐸 𝑘 = 1 2 𝐽 𝜔 𝑚 𝑣 2 Fyzika I-2017, přednáška 3

19 Teorém práce – kinetická energie
Př. Rot. kolem pevné osy, tuhé těleso: J, t = 0: frekvence f1, moment brzdných sil Mt = konst, n otáček do zastavení, Mt = ? Př. Obecný pohyb, valící se těleso: r, m, J, nakl. rov.: a, t = 0: klid rychlost vl po uražení dráhy l ? FT Fyzika I-2017, přednáška 3

20 3.3 Dynamika tuhého tělesa. Souhrn.
Analogické veličiny a vztahy pro: Translační pohyb Rotace kolem pevné osy (jednorozm. podél osy x) hmotnost m moment setrvačnosti J síla F moment síly M hybnost p moment hybnosti L I. věta impulsová II. věta impulsová pohybová rovnice pohybová rovnice práce W práce W výkon P výkon P kinetická energie Ek kinetická energie Ek teorém práce-kin. energie teorém práce-kin. energie Pozn. Teorém práce – kinetická energie pro obecný pohyb obsahuje kin. energii rotačního i translačního pohybu Fyzika I-2017, přednáška 3

21 výsledná síla na tuhé těleso
3.4 Statika tuhého tělesa Podmínky rovnováhy z I a II. věty impulsové 𝑖 𝐹 𝑖 = 0 výsledná síla na tuhé těleso 𝑖 𝑀 𝑖 = 0 výsledný moment sil na tuhé těleso 6 skalárních podmínek Fyzika I-2017, přednáška 3

22 Zjednodušení soustavy sil, těžiště
Soustavy sil jsou ekvivalentní, jestliže vykazuji stejná pohybový účinek na těleso. Podle I. a II. věty impulsové – stejnou výslednici sil a stejný výsledný moment sil. Př. Soustava tíhových sil na těleso je nahrazenou jednou silou, která působí v těžišti Dvojice sil tabule 𝑟 𝑇 = 1 𝑚 𝑖=0 𝑛 𝑚 𝑖 𝑟 𝑖 těžiště leží v hmot. středu tělesa Fyzika I-2017, přednáška 3

23 Organizační in formace
Mechanika kontinua Organizační in formace průběžný test 8. týden, pátek , 13 h, v BII 2. průběžný test 13. týden, pátek , 13 h Fyzika I-2017, přednáška 3