18.5. 2009Seminář ATLAS1 Vlastnosti top kvarku pro koncové stavy se dvěma leptony Kamil Augsten FJFI - ČVUT v Praze.

Slides:



Advertisements
Podobné prezentace
Atomové jádro, elementární částice
Advertisements

Standardní model elementárních částic a jejich interakcí
Česko-vlámská spolupráce v subnukleární fyzice od r.2004
Standardní model elementárních částic a jejich interakcí
Studium exkluzivní produkce dvou pionů v difrakčních ep interakcích Richard Polifka Seminář ÚČJF , Praha.
Lekce 1 Modelování a simulace
Urychlovače na nebi a pod zemí, aneb Velký třesk za všechno může
Kalibrační křivka, produkce charmu v EAS
64. Odhady úplných chyb a vah funkcí BrnoLenka Bocková.
Odpovědi oponentům Výsledky dokumentované v práci se přímo promítly do následujících publikací:  Inclusive production of charged pions in p+p collisions.
Studium dynamiky jádro-jaderných srážek pomocí korelační femtoskopie na experimentu STAR Jindřich Lidrych.
Statický kvarkový model Supermulltiplet: charakterizován I a hypernábojem Y=B+S Skládání multipletů spinových či izotopických, např. dvě částice se spinem.
Mění se vlastnosti částic uvnitř velmi hustého a horkého prostředí? aneb jak studujeme vlastnosti silné interakce 1. Úvod 2. Současný pohled na strukturu.
Elementární částice 1) Úvod
Mgr. Richard Polifka FZÚ Měření účinného průřezu jetů na experimentu H1.
Partonové distribuční funkce pro LHC pro podrobnosti doporučuji následující rozsáhlou práci file:///F:/HERWIG/HEPDATA%20-%20Durham%20HEP%20Databases.htm.
Elementární částice Leptony Baryony Bosony Kvarkový model
Částicová fyzika – objev neutrin Beta rozpad Roku 1930 se při studiu β rozpadu došlo k výrazné nesrovnalosti v energetické bilanci reakcí. β rozpad je.
Fyzikální týden, FJFI ČVUT, Praha, 2009
TILECAL Kalorimetr pro experiment ATLAS Určen k měření energie částic vzniklých při srážkách protonů na urychlovači LHC Budován ve velké mezinárodní spolupráci.
Uplatnění spektroskopie elektronů
Od osmeré cesty ke kvarkovému modelu a kvantové chromodynamice
Malá skála1 Několik poznámek k poruchové QCD  efektivním barevném náboji  asymptotické volnosti  konzistenci poruchové teorie  jetech a jejich.
Filip Křížek, ÚJF AV ČR. Stručně o HADESu Di-elektronový spektrometr HADES je umístěn v GSI Darmstadt. Název experimentu HADES je složen z počátečních.
Interakce těžkých nabitých částic a jader s hmotou Elektromagnetická interakce – rozptyl (na elektronech zanedbatelný, na jádrech malá pravděpodobnost),
Experimentální design
Detektory a spektrometry neutronů 1) Komplikované reakce → silná závislost účinnosti na energii 2) Malá účinnost → nutnost velkých objemů 3) Ztrácí jen.
EGEE-II INFSO-RI Enabling Grids for E-sciencE EGEE and gLite are registered trademarks Distribuce dat experimentu ATLAS Jiří Chudoba.
1 Revidované výsledky srážek iontů Rg+ s klastry Rg3, analýza disociovaných stavů systému Rg4+, rozvoj balíku Multidis (v rámci projektu Otevřená věda.
BARYONOVÉ REZONANCE a další 1. Zachování I I=3/2 K je konstanta 2.
LHC, nový stroj na částice
Pojem účinného průřezu
Mössbauerova spektroskopie
: - prověření zachování C parity v elektromagnetických interakcích - prověření hypotézy, že anifermiony mají opačnou paritu než fermiony energetické hladiny.
Experimentální fyzika I. 2
Slabé interakce Zachovávají leptonová čísla, nezachovávají paritu, izotopický spin, podivnost, c, b, t Mají význam? Nyní standardní model elektromagnetických.
Metrologie   Přednáška č. 5 Nejistoty měření.
Vila Lanna ATLAS ve FZÚ: příprava fyzikálního programu 1 Příprava fyzikálního programu ATLAS Jiří Chýla Produkce intermediálního vektorového.
Fyzika elementárních částic
Produkce neutronů ve spalačních reakcích deuteronů na sestavě olověného terče a uranového blanketu Ondřej Svoboda Produkce neutronů ve spalačních reakcích.
1 Měření vlastností pixelových detektorů. 2 Detektor ATLAS.
Standardní model částic
Urychlovače na nebi a pod zemí, aneb Velký třesk za všechno může
Interakce neutrin s hmotou Neutrina interagují pouze slabou interakcí Slabá interakce je zprostředkována výměnou intermediálních bosonů: Z 0 (neutrální.
Detektory nabitých částic a jader
Monte Carlo simulace Experimentální fyzika I/3. Princip metody Problémy které nelze řešit analyticky je možné modelovat na základě statistického chování.
Studium tříštivých reakcí, produkce a transportu neutronů v terčích vhodných pro produkci neutronů k transmutacím Filip Křížek Vedoucí diplomové práce:
Jaderná fyzika Hlavní vlastnosti hmoty jsou dány chováním elektronů. Různé prvky existují v důsledku jader mít různé, celočíselné násobky elementárního.
Seminář ATLAS1 Vlastnosti top kvarku z dilepton kanálu Kamil Augsten FJFI - ČVUT v Praze D0 Fermilab.
Testování modelů interakcí kosmického záření na urychlovači LHC Petr Nečesal, MFF UK
Standardní model elementárních částic a jejich interakcí aneb Cihly a malta, ze kterých je postaven náš svět  CERN Jiří Rameš, Fyzikální ústav AV ČR,
Jakub Lukeš, Gymn. Českolipská Martin Večeřa, Gymn. Jeseník Vojtěch Novák, Gymn. Dr. A. Hrdličky.
3.1. Štěpení jader Proces štěpení spočívá v rozdělení jádra, např. 235U, na dva nebo více odštěpků s hmotnostmi i atomovými čísly podstatně menšími než.
Antonín Krása Školitel: RNDr. Vladimír Wagner, CSc. Produkce neutronů v tříštivých reakcích GeV protonů na tlustém olověném terči (Experiment versus.
Studium produkce e + e - párů ve srážkách Ar+KCl AGeV Filip Křížek, ÚJF AV ČR.
Úvod do subatomové fyziky
Modifikace spekter částic médiem na experimentu ALICE v CERN
Zákonitosti mikrosvěta
Statistické metody pro prognostiku Luboš Marek Fakulta informatiky a statistiky Vysoká škola ekonomická v Praze.
Ověření modelů a modelování Kateřina Růžičková. Posouzení kvality modelu Ověření (verifikace) ● kvalitativní hodnocení správnosti modelu ● zda model přijatelně.
Monte Carlo Typy MC simulací
Úvod do praktické fyziky
Interakce neutrin s hmotou
Hledání Higgsova bosonu v experimentu ATLAS
Několik poznámek k poruchové QCD
Kvark-gluonové plazma
Prvních pár mikrosekund
Standardní model Jiří Dolejší, Olga Kotrbová, Univerzita Karlova v Praze Současným představám o tom, z jakých nejelementárnějších kamínků je svět složen.
Závislost kinematických proměnných Z bosonu na partonových distribučních funkcích v experimentu ATLAS Miroslav Myška.
Fyzika částic
Transkript prezentace:

Seminář ATLAS1 Vlastnosti top kvarku pro koncové stavy se dvěma leptony Kamil Augsten FJFI - ČVUT v Praze

Seminář ATLAS 2 Outlook Úvod – top kvark, detektor D0 Vlastnosti top kvarku Metoda kinematické rekonstrukce topologie vzniku páru top-antitop Určení hmoty top kvarku Rozbor chyb Výhled – ATLAS, vylepšení metody

Seminář ATLAS 3 Úvod – Proč top kvark? Top kvark objeven 1995 ve Fermi National Accelerator Laboratory na urychlovači Tevatron (příslušnými detektory CDF a D0) po dlouhém hledání – téměř dvacet let po b-kvarku - uzavřena šestice kvarků předpovězených SM problémy – velká hmota, nevyskytuje se ve vázaných stavech (toponium) kvůli krátké době života hmota topu je volný parametr v rámci SM top může hrát zvláštní roli při porušení elektroslabé symetrie, ve vymezení hmoty dosud neobjeveného Higgsova bosonu nebo při přechodu k fyzice za SM

Seminář ATLAS 4 Detektor D0 na urychlovači Tevatron – urychlují se svazky protonů a antiprotonů, každý na 980 GeV (max. energie při čelní srážce je 1,96 TeV) Run I ( ) - objev top kvarku, Run II (2002- ) – mnoho dalších úspěchů a objevů – např. pozorování single top kvarku spuštění LHC a příslušejících detektorů – továrna na top kvarky a podstatný zdroj dat pro top kvark fyziku D0 – typický detektor ve fyzice vysokých energií

Seminář ATLAS 5

Seminář ATLAS 6

Seminář ATLAS 7 Vlastnosti top kvarku Účinný průřez Hmota Doba života (~ 5 · s, pro srovnání hadronizace ~ 3 · s, na Tevatronu nedostatečná statistika – limit > 5,2 · s – CDF z měření Γ, Heisenberg ) Elektrický náboj (+2e/3, ? -4e/3) Spinové korelace Extra dimenze, FCNC, Anamalous coupling -> fyzika za Standardním modelem

Seminář ATLAS 8 Topologie vzniku a rozpadu top párů top páry jsou produkovány skrze anihilaci kvark- antikvark 85% a gluonovou fúzí 15% (Tevatron) tři rozpadové kanály: lepton + jets, dilepton, all-jets

Seminář ATLAS 9 Dileptonový kanál dilepton kanál je zastoupen nejméně (6 %), ale má výhodu, že je nejméně zatížen pozadím + dobrá selekce pozadí – Z -> ll + jets, WW, WZ, ZZ, “fake” – špatně identifikovaný jet jako lepton (QCD multijet)

Seminář ATLAS 10 Kinematická rekonstrukce top párů dilepton kanál – 2 leptony, 2 jety (od b-kvarků) a 2 neutrina v konečném stavu leptony (kombinace e+e, e+µ, µ+µ) a jety (otázka rozlišení b a anti-b) – dobře změřené detektorem neutrina nelze detekovat – jejich hybnosti neznámé kinematické rovnice pro dileptonický ropzad:

Seminář ATLAS 11 neznámé: p x – p y – p z pro antineutrino a p x – p y – p z pro neutrino po několika lze získat 2-dimenzionální problém (dvě kvadratické rovnice pro p x a p y antineutrina) kde koeficienty jsou komplikované (vypočteny matlabem) odečtením a dosazením za p y -> kvartická rovnice, která je řešitelná analyticky Kinematická rekonstrukce top párů 2

Seminář ATLAS 12 Template metoda založená na rekonstrukčním programu, který ze známých vstupních parametrů (hmoty a hybnosti finálních částic) rekonstruuje rozpad – řešením výše uvedených kinematických rovnic rozpadu odhad hmoty topu slouží jako vstupní parametr – po vyřešení je zpětně zrekonstruován a odhadnut podle váhy řešení Vstupní parametry do programu: hmota topu (předpoklad), hmota W, čtyřvektor 1. jetu(b- kvark), čtyřvektor 2. jetu (anti-b), čtyřvektor leptonu, čtyřvektor antileptonu, p x – p y missing pT (nedetekovaná hybnost neutrin)

Seminář ATLAS 13 Hmota topu z kinematické rekonstrukce rekonstrukce hmoty topu: vyřešit rovnice pro různé fixované hmoty top kvarku a pozorovat závislost nalezeného počtu řešení na váze nejlepší řešení na této fixní hmotě – cyklus pro řadu vstupních hmot test metody na partonové úrovni – vzorek MC (Pythia) generovaný pro hmotu 175 GeV bez simulace detektoru

Seminář ATLAS 14 kalibrace metody – MC generované vzorky (Alpgen+Pythia) s kompletní simulací detektoru, pro hmoty GeV, zvlášť pro každý kanál pravděpodobnost každého řešení je aproximování váhou distribuce vah ze všech eventů je použita k získání nejlepšího odhadu rekonstruované hmoty top kvarku kalibrační přímka: ideální hodnoty parametrů p 1 =1 a p 0 =175. simulace pozadí – Drell-Yan produkce Z/γ*→ l + l - asociovaná s jety, diboson produkce (ZZ, WW, WZ) asociovaná s jety

Seminář ATLAS 15

Seminář ATLAS 16

Seminář ATLAS 17

Seminář ATLAS 18 Rekonstrukce dat data zaznamenaná detektorem D0, složitý proces detekce high-energy událostí, rekonstrukce objektů skimmy, selekce a kinematické cuty pro zúžení velkého množství dat na zájmové události vzorku -> finální selekce (2 opačně nabité leptony pT>15 GeV, alespoň 2 jety s pT>20 GeV apod.) použitá data Run IIb detektoru D0 (období červen 2006 – prosinec 2008) – luminosita přibližně 3077 pb -1 kanál ee – 36 kandidátských událostí, eµ kandidátů, pro µµ není finální selekce ještě hotová

Seminář ATLAS 19 Typická dilepton událost

Seminář ATLAS 20 Hmota top kvarku 2 po korekci a kombinaci obou kanálů: m top = ± 17.7 GeV statistická chyba – příliš velká, jedná se o první odhad pomocí fitu v ROOTu dalším krok v analýze – rozbor statistických chyb – co je způsobené template distribucí, rekonstrukcí, statistikou dat + použití jiných fitovacích metod – negativní likelihood

Seminář ATLAS 21 Hmota top kvarku z uvedených dat, rekonstrukce rozpadu a distribuce vah je použitá k určení nejlepšího odhadu hmoty top kvarku:

Seminář ATLAS 22 Systematické chyby Zdroj chybyVelikost [GeV] JES – Jet energy scale (chyba určení energie v kalorimetru)+1,5 –1,6 Odezva na b/lehké kvarky±1,6 Energetické rozlišení jetů+0,2 –0,3 Korekce JES v MC vzhledem k datům±0,1 Modelování b-kvarků±0,3 Rozlišení muonů±0,3 Chyba v simulaci PDF+0,1 –0,2 Systematická chyba MC±0,4 Chyba na poměr signálu a pozadí±0,3 Chyba modelování QCD pozadí±0,6 Nepřesnost v měření hybnosti leptonů±0,1 (e) ±0,2 (µ) Hadronizace a underlying eventy±1,0 ISR/FSR±0,6 Color reconnection±0,6 CELKEM±2,6

Seminář ATLAS 23 Shrnutí – hmota top kvarku definice hmoty, kterou měříme – „pole mass“, je to hmota, kterou má kvark zbavený „confinement“. Definuje ji pozice pólu v propagátoru pozorovatelné částice. hmota top kvarku určená z celkem 218 kandidátských událostí v ee a eµ : v dobré shodě s aktuálním světovým průměrem pro hmotu top kvarku (173,1 ± 1,3) další rozbor a lepší odhad statistické chyby stále nová data z Tevatronu příslib velké statistiky dat po spuštění LHC – uplatnění analýzy v experimentu ATLAS

Seminář ATLAS 24 Aktuální světový průměr hmoty t-kvarku podle skupiny TEVEWWG (03/2009), s daty z D0 a CDF až 3,6 fb -1 : M t = (173,1 ± 1,3) GeV/c 2

Seminář ATLAS 25 Výhled – top kvark hmota top kvarku – dosáhnout celkové chyby pod 1 GeV, už nyní je chyba dominována systematickou složkou pro moji analýzu – rozbor statistických chyb – lepší odhad, aplikace na nová data z Tevatronu i z ATLASu možnost použití rekonstrukčního programu při hledaní spinových korelací párů top kvarků – dilepton kanál nevhodnější, pro Tevatron poslední studie na Runu I, nedostatečná statistika – příslib spuštění LHC

Seminář ATLAS 26 Děkuji za pozornost

Seminář ATLAS 27 Backup slides

Seminář ATLAS 28 Doba života

Seminář ATLAS 29 Spinové korelace