Spektroskopické studium interakce laserového plasmatu s pevnými terčíky Michal Šmíd Bakalářské téma: 1) Vertikálně disperzní Johannův sepktrometr 2) Experimenty.

Slides:



Advertisements
Podobné prezentace
COMPTONŮV JEV aneb O důkazu Einsteinovy teorie fotoelektrického jevu
Advertisements

Polovodičové počítače
Zlepšení prostorového rozlišení infračervené kamery Ján Uličný.
Tvary spektrálních pásů Interní seminář Laboratoře vysoce rozlišené molekulové spektroskopie Lucie.
Proč je čistý uhlík stále zajímavý? Miroslav Rubeš Školitel:RNDr.Ota Bludský CSc.
Ramanova spektrometrie
Kvantové fotodetektory a optoelektronické přijímače X34 SOS 2009
Pikosekundové pevnolátkové lasery
SOŠO a SOUŘ v Moravském Krumlově
ELEKTRONOVÁ PARAMAGNETICKÁ (SPINOVÁ) REZONANCE
4.4 Elektronová struktura
Studium dynamiky jádro-jaderných srážek pomocí korelační femtoskopie na experimentu STAR Jindřich Lidrych.
Analýza dat z pixelových detektorů ozářených svazky částic Magdaléna Bazalová Vedoucí práce: Václav Vrba Fyzikální ústav, AV ČR.
OPTICKÁ EMISNÍ SPEKTROSKOPIE
Relace neurčitosti Jak pozorujeme makroskopické objekty?
1 Registrovaná (detekovaná) intenzita Polarizační faktor  22  z =  /2-2   y =  /2 x z Nepolarizované záření.
Přípravek fotovoltaického panelu pro praktickou výuku
FOTON tepelná energie chemická energie změna el. veličin mechanická
Uplatnění spektroskopie elektronů
Astronomická spektroskopie Fotometrie
Rotace plazmatu Tomáš Odstrčil Zimní škola Mariánská 2012.
Filip Křížek, ÚJF AV ČR. Stručně o HADESu Di-elektronový spektrometr HADES je umístěn v GSI Darmstadt. Název experimentu HADES je složen z počátečních.
Vejmola, Jan Jirásek, Michael supervizor: Ing. Pospíšil, Vladimír
Praktické ověření teoretického rozboru činnosti interferometru typu Nomarski s jednou čočkou KHAYDAROV RAVSHAN.
Jak pozorujeme mikroskopické objekty?
ATLAS UPGRADE PHASE II (ITK) A ČESKÁ REPUBLIKA Z. Doležal, A. Kupčo.
RTG DIFRAKCE NA SEMIPOLÁRNÍCH EPITAXNÍCH VRSTVÁCH GaN Václav Holý Katedra fyziky kondenzovaných látek MFF UK, Ke Karlovu 5, 1Informace.
Pojem účinného průřezu
Mössbauerova spektroskopie
Zprovoznění návratové sondy na tokamaku Compass
Anihilace pozitronů v polovodičích záchytový model pro V -
Studium využití tříštivých reakcí k transmutaci radionuklidů Ondřej Svoboda Studium využití tříštivých reakcí k transmutaci radionuklidů Ondřej Svoboda.
Pierre Curie: „Je to dissymetrie, která vytváří jevy“. symetrie  řád  (vznik molekul,....) x antika vše izotropní - jakési plazma přehod ke skutečným.
Fyzika elementárních částic
Jaroslav Švec Ondra Horský Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti.
Implantační profil monoenergetrických pozitronů monoenergetické pozitrony o energii E 2 keV 3 keV 4 keV 5 keV 7 keV 10 keV depth (nm) P(z)
1 Měření vlastností pixelových detektorů. 2 Detektor ATLAS.
Monochromatizace Požadavky na monochromátor  Spektrální obor fokusace polarizace kolimace Premonochromatizace Absorpční filtry Zrcadla Undulátory Odstranění.
Měření doby úhlových korelací (ACAR) long slit geometrie zdroj e + + vzorek Pb stínění scintilační detektor scintilační detektor Pb stínění detektor 
Spektroskopické studie na tokamaku GOLEM. Plazma.
Studium tříštivých reakcí, produkce a transportu neutronů v terčích vhodných pro produkci neutronů k transmutacím Filip Křížek Vedoucí diplomové práce:
Optické čočky kruhového průřezu Jan Konečný a Ondřej Mikuláš.
Strukturní analýza proteinů pomocí rentgenové difrakce
Elektronová struktura atomů
VI. Neutronová interferometrie cvičení KOTLÁŘSKÁ 3. DUBNA 2013 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr
Diodově buzené pevnolátkové lasery Laserové systémy 2009/2010 Kub 6 1. Laserové diody pro buzení PVL.
Přeladitelné lasery, optické parametrické generátory a ramanovské lasery Laserové systémy
FS kombinované Mezimolekulové síly
Anihilace pozitronů v pevných látkách
GENERACE A ZESILOVÁNÍ ULTRAKRÁTKÝCH LASEROVÝCH PULSŮ
Spektrální charakteristiky krajinných prvků.
Koincidenční měření Dopplerovského rozšíření (CDB)
Cože?.
Prostorová struktura – její role ve společenstvu a vliv na interakce mezi druhy.
Termalizace pozitronu doba termalizace: rychlost ztráty energie při pronikání do materiálu (stopping power):
2.5 Rozptyl obecněji.
ZF2/5 Polovodičové optické prvky
Určování hustoty plazmatu rezonanční sondou (z bakalářské práce)
Zpětnovazební řízení polohy plazmatu na tokamaku GOLEM Jindřich Kocman.
Prezentace bakalářské práce České Vysoké Učení Technické v Praze Fakulta Jaderná a Fyzikálně Inženýrska Katedra Fyzikální Elektroniky.
Tomáš Odstrčil FJFI ČVUT Školitelka Diana Naidenková IPP CAS v.v.i Zimní škola, 2011, FJFI, SLIDE # 1.
Elektronová absorpční spektra
Rentgenové lasery a jiné laboratorní zdroje krátkovlnného záření
RTG fázová analýza Tomáš Jirman, Michal Pokorný
IEAP – CTU Prague 3D detektory - radiační odolnost, elektrické a laser testy Tomáš Slavíček, Cinzia Da Via, Vladimír Linhart.
Aplikace rentgenfluorescenční analýzy při studiu památek Z.Ferda, T.Kulatá, L.Bandas Rentgenfluorescenční analýza je fyzikální metoda, pomocí které snadno,
Sondáže atmosféry pomocí družic Využití mikrovlnného pásma pro studium teploty v troposféře pomocí družicových měření Měření kryosféry Milan Šálek
6 Kvantové řešení atomu vodíku a atomů vodíkového typu 6.2 Kvantově-mechanické řešení vodíkového atomu … Interpretace vlnové funkce vodíkového atomu.
Vývoj optické diagnostiky pro tokamak COMPASS
Nafion Nafion – polymer na bázi teflonu (PTFE) obsahující sulfonovou funkční skupinu -SO3H.
Transkript prezentace:

Spektroskopické studium interakce laserového plasmatu s pevnými terčíky Michal Šmíd Bakalářské téma: 1) Vertikálně disperzní Johannův sepktrometr 2) Experimenty na PALS Obsah prezentace: Školitel: Ing. Oldřich Renner, DrSc., FzÚ

Vertikální Johannův spektrometr (VJS) 1) Braggův zákon 2) Rowlandova kružnice 3)Vertikální disperze Použité principy: -Vysoké spektrální rozlišení. -Jednodimenzionálně rozlišená spektra. -Pracuje v Rentgenovém spektru.

Braggův zákon Úhel odrazu paprsku, kde proběhn konstruktivní inerfenrence na krystalu, závisi na jeho vlnové délce.

Rowlandova kružnice Geometrické fokusující schéma, které podstatně zvýší světelnost spektrometru (cca 100x oproti plochému krystalu).

Vertikální disperze ve VJS Horizontální rozměr na detektoru (osa y´) představuje pouze prostorové umístění zdroje Ve vertikálním rozměru (osa z´) probíhá disperze

Zpracování dat z VJS Detektor: Rentgenový film Kodak Industrex CX Vlivem složitější geometrie je nutné počítačové zpracování výsledků. Film byl původně skenován na Densiotmetru v Jeně (Německo) a data zpracovávána starším programem v Pascalu Nyní máme stolní skener s průsvitem EPSON, pro zpracování vyvíjíme modernější program v Javě.

Počítačové zpracování dat

Experimenty na PALS Série experimentů s dvouterčíkovým uspořádáním Studuje se kolize vstřícných svazků plazmatu, popř. záchyt iontů plazmatu na druhém terčíku Sběr precizních spektroskopických měření –> experimentální základ pro vývoj příslušných modelů.

Spectroscopic Characterization of Ion Collisions and Trapping at Laser Irradiated Al/Mg Foil Targets O. Renner, 1 P. Adámek, 2 E. Krousky, 1 J. Limpouch 2, R. Liska 2 F.B. Rosmej 3 E. Dalimier, 4 R. Schott 4 A. Delserieys, 5 D. Riley 5 1 Institute of Physics & PALS RC, Academy of Sciences CR, Prague, Czech Republic 2 Czech Technical University, Faculty of Nuclear Sciences, Prague, Czech Republic 3 Université de Provence et CNRS, UMR 6633, PIIM, Centre de Saint-Jérôme, Marseille, France 4 Université Pierre et Marie Curie, PAPD/LULI, Paris, France 5 Queens University, Belfast, UK 12th International Workshop on Radiative Properties of Hot Dense Matter, Albufeira, September 11 – 15, 2006

PALS LASERLAB Experiment No 1080/2006 PALS interaction chamber

Vertical-geometry Johann Spectrometer Characteristics: Al Lyα group (Mg Lyβ - Heδ) observed at ψ= 0 ± 0.8º to Al surface quartz (100), R = 76.6 mm, spectral resolution >8 000, spatial 8  m linear dispersion ~180 mm/Å, wavelength coverage 2x200 mÅ collection efficiency 10 2 higher than flat crystal, film detectionprecision of relative wavelength measurement (1-2)x10 -5 Renner O. et al, RSI 68 (1997) 2393

Základní princip streak kamery Záření je na fotokatodě přeměněno na elektrony, ty jsou pak ohýbány v čase narůstajícím elektrickým polem. Vysoké časové rozlišení

Streaked Pinhole X-ray Images of Plasma Evolution Kentech low-magnification x-ray streak camera (1024x1024 pixels) temporal resolution 2.03 ps/pixel spatial resolution 2.9 μm/pixel filtration Al-coated 6 μm mylar Counter-streaming plasmas produced by a single laser beam irradiation (78 J/3ω, 0.44 μm, 0.3 ns, 5.2×10 15 W/cm 2 ) of double-foil targets (0.8  m Al + 2  m Mg), separation 240 (left) and 360  m (right)

Interpretation of Spectra Emitted from Mg Foil II. X-ray image from spherically bend mica crystal spectrometer demonstrates increasing line broadening of the Al Lyman-series near the Mg foil F.B. Rosmej, R. Schott, E. Dalimier, D. Riley, A. Delserieys, O. Renner, E. Krousky, V.S. Lisitsa: ICSLS, June 2006, Auburn

Complementary Phenomena in Interpenetrating Plasmas Striking effects:Spatial extent & modification of Al Lyα group structure Differential line shifts of Al J-satellite

Satelity Slabé spektrální čáry v blízkosti silných. Vznikají za přítomnosti elektronu ve vyšším orbitalu, tzv. 'pozorovatel'. 'pozorovatel' sníží potenciál produkovaný jádrem => snížení energetických hladin =>posun spektrálních čar směrem k nižším energiím. Satelity vzniklé při různém umístění pozorovatele tvoří u výrazných spektrálních čar složitou strukturu, která závisí na parametrech plazmatu.

Simulation of Al Lyα Group Satellite Structure Spectra synthesis based on multilevel, multi ion stage metastable resolved collisional radiative code MARIA including the opacity effects Rosmej F.B., J. Phys. B 30 (1997) L p 2 1 D 2 - 1s2p 1 P 1 J p 2 3 P 2 - 1s2p 3 P 1 2p 2 3 P 1 - 1s2p 3 P 0 2p 2 3 P 2 - 1s2p 3 P 2 2p 2 3 P 1 - 1s2p 3 P 1 2p 2 3 P 0 - 1s2p 3 P 1 2p 2 3 P 1 - 1s2p 3 P 2 3P3P s2p 3 P 2 - 1s2s 3 S 1 2s2p 3 P 1 - 1s2s 3 S 1 2s2p 3 P 0 - 1s2s 3 S 1 3S3S s2p 1 P 1 - 1s2s 1 S 0 1S1S p 2 1 S 0 - 1s2p 1 P 1 1P1P p 2 P 1/2 – 1s 2 S 1/2 2p 2 P 3/2 – 1s 2 S 1/2  1/2  3/2 [Å] transition Al Ly  group Observation and simulations: O. Renner, F. B. Rosmej et al., Appl. Phys. Lett. 79 (2001) 177

Interpretation of Spectra Emitted at Al Foil & Midplane Al-surface: cold and dense plasmaMidplane Al/Mg: hot and diluted

Interpretation of Spectra Emitted from Mg Foil I. Near Mg foil: dense and cold plasma

Line broadening and Line shift Intensita Al Ly  čáry  odpovídá poměrné hustotě Al iontů v plazmatu Šířka Al Ly  čáry – částečně vlivem Dopplerova rozšíření -> ochlazení plazmatu směrem k Mg folii. Posun J-satelitu – nejspíše souvisí s hustotou plazmatu, není ještě plně prostudován, v budoucnosti možné použití pro diagnostiku.

2D Simulation of Plasma Dynamics: ALE, T e Arbitrary Lagrangian Eulerian method avoids severe computation mesh distortions by smoothing Lagrangian mesh and remapping conservative quantities to new mesh (Eulerian part) may provide acceptable results where pure Lagrangian method fails QEOS, flux limiter 20%, computed up to 1 ns after laser pulse maximum Hirt C.W. et al, J. Comp. Phys. 146 (1997) 203; Liska R, J. Phys. IV France 133 (2006), ps0 ps-50 ps+50 ps+250 ps-150 ps

Plány do budoucna Dvouterčíkový experiment s terčíky vůči laserovému svazku pootočeny tak, aby laser nemohl emitovat plazmu na druhém terčíku. Měli bychom pozorovat jen interakci plazmatu s druhým terčíkem.