Stáhnout prezentaci
Prezentace se nahrává, počkejte prosím
ZveřejnilMaxim Kovář
1
Polovodič - měrný odpor 10 -1 Ω -1 m -1 - 10 4 Ω -1 m -1 závisí na teplotě, na poruchách krystalové mříže koncentraci příměsí, na el. a mag. poli, na záření - šířka zakáz.pásu 2-3eV - monokrystal, polykrystal, amorfní - vlastní (intrinsický) p = n = n i nevlastní (příměsový) kompenzovaný (Příměs P kompenzuje vliv N) -P ++, N ++ tzv. degenerovaný polovodič, kdy Fermiho hladina leží uvnitř vodivostního pásu nebo ve valenčním pásu
2
Pásový model pevné látky Elektronový obal atomu Schrödingerova rovnice pro volný elektron ve vakuu Řešení: k (10 9 m -1 ) W(eV) 5 10 Tedy : energie volného elektronu není kvantována, elektron může nabývat
3
vakuum LxLx W(eV) Cu Pásový model pevné látky Elektronový obal atomu v elst.poli Schrödingerova rovnice pro elektron v poli konstantního potenciálu Řešení: Tedy : Diskrétní hodnoty energie ! Příklad : kov - elektron se pohybuje volně v potenciálu iontů a ostatních elektronů Periodičnost diskrétní k ! - kv.stavy 4,45eV WFWF Každý kvantový stav dva e - (opačný spin) Poslední obsazený kvant. stav (T = 0K) je W F
4
Místní průběh potenciálu a kvantové stavy Osamocený atom Lineární řetězec Diskrétní jednoduché hladiny kvantové stavy Rozštěpení hladin vlivem vzájemného působení atomů a důsledku Pauliho principu působení atomů a důsledku Pauliho principu
9
nn
10
np
13
hust
23
N
26
PN přechod
28
+ - + -
29
http://www.zesilovace.cz/view.php?cisloclanku=2003052314
Podobné prezentace
© 2024 SlidePlayer.cz Inc.
All rights reserved.