Prostorové jevy ve světelných vírech

Prezentace na téma: "Prostorové jevy ve světelných vírech"— Transkript prezentace:

1 Prostorové jevy ve světelných vírech
- klasické a kvantové aspekty Klasická optika Kvantová optika Z. Bouchal Z. Hradil R. Čelechovský J. Řeháček V. Kollárová M. Ježek J. Peřina R. Horák Skupina P. Zemánka ÚPT AV ČR Brno I. Pracovní seminář CMO Olomouc,

2 Stručný přehled: Zaměření a dílčí cíle výzkumu v rámci CMO
Experimentální metody 3D „tvarování“ světla Generace složených vírových polí Prostorové „tvarování“ OMH světla Přenos informace pomocí vírových svazků Tomografické metody dekódování informace Relace neurčitosti momentu hybnosti a úhlové proměnné

3 Zaměření v rámci projektu CMO
Přenos a výměna EM energie SVĚTLO Přenos a výměna momentu hybnosti Přenos a výměna hybnosti Motivace: přenos mechanických účinků světla nové metody přenosu informace

4 Základní fyzikální souvislosti
EM energie EM záření: Vektorový charakter Intenzitní profil Fázové vlastnosti Prostorové a časové vazby Změna hybnosti Moment hybnosti Experimentální cíle: 3D „tvarování“ intenzity světla. Generace složených a smíšených vírových polí. Prostorové „tvarování“ OMH světla. Rozptylové síly Gradientní síly Orbitální moment Spin Tlak záření Moment síly

5 Dílčí cíle v rámci CMO Mechanické účinky Přenos informace světla
Prostorově časové jevy Mechanické účinky světla Přenos informace Superpozice momentů hybnosti Vírový přenos informace Řízená excitace vláknových módů 3D tvarování světla Tvarování evanescentních polí Měření orbitálního momentu hybnosti

6 Prostorová transformace světla
Přímá transformace “Jednoúčelová” změna vlnoplochy (fokusace) Laser Metody transformace Nepřímá transformace Okrajové podmínky pro řízené šíření světla Nedifrakční svazky Syntéza nedifrakčních svazků OS Laser OS Laser 3D tvarování světla OS Laser

7 Experimentální metody tvarování světla
Modulace prostorového spektra A(y) Nedifrakční pole fy Besselovské svazky Mathieuovy svazky Matice svazků Pole s předem určeným profilem FT fx Požadovaný profil Prostorové spektrum nedifrakčního svazku: F(f, y) = A(y) d (f - f0) / f0 Dosažený profil

8 Realizace filtrace spektra
Oblast kde vzniká Nedifrakční svazek Použití axikonu Axikon Simulace Laser Experiment Vstupní svazek Fourierovská čočka Prstencový filtr Besselovský svazek Fourierovská čočka Oblast kde vzniká Nedifrakční svazek Simulace Laser Experiment

9 Prostorová modulace světla
G – S algoritmus FM 4 - F systém Žádaný 2D intenzitní profil Laser Generace světelných krystalů (návrh iterativních algoritmů a experimentální ověření) J. Courtial, G. Whyte, Z. Bouchal, J. Wagner, Opt. Exp. 14, 2108 (2006).

10 Realizace prostorové modulace
Odstranění nežádoucích difrakčních řádú -1 Čočka 1 CCD kamera Čočka 2 Experiment Prostorový modulátor +1 Nedifrakční pole (4 souosé svazky) Laser Simulace Hologram

11 Teoretické a experimentální zázemí
Současný stav: Metody pro generaci Besselovských svazků ( vysoká energetická účinnost ). Metody pro ovladatelné 3D intenzitní tvarování světla ( nízká energetická účinnost ). Metody pro generaci složených a smíšených vírových polí ( nízká energetická účinnost ). Požadavky pro využití v optických manipulacích: Vektorový popis Rozměrové mikroškálování Zvýšení energetické účinnosti

12 Orbitální moment hybnosti světla
šroubovitá vlnoplocha (světelný vír) spirální tok EM energie orbitální moment hybnosti

13 Mechanismus přenosu OMH světla
kolimovaný svazek (rovinná vlnoplocha) vírový svazek (šroubovitá vlnoplocha) spirální fázová destička

14 Světelné víry Základní vlastnosti izolovaných světelných vírů
Šroubovitá vlnoplocha s fázovou singularitou v centru víru (stoupání šroubovité plochy je ml). Nulová intenzita v místě fázové singularity (vírové centrum je tmavé). Spirální tok energie a nenulový orbitální moment hybnosti. Prostorové jevy ve složených vírových polích Tvarová invariance, expanze nebo rotace vírové struktury. Propletení a řetízkování vírových trajektorií. Přitahování a odpuzování vírových párů. Anihilace vírů opačného topologického náboje a nukleace (tvoření zárodků) dodatečných vírů. Samovolná rekonstrukce po amplitudovém nebo fázovém porušení.

15 Teoretické pozadí OMH světla
Objemová hustota orbitálního momentu hybnosti L = r x g = r x S / c2 r polohový vektor, S Poyntingův vektor Objemová hustota OMH v bodě (r, j, z) (dominantní směr šíření podél osy z) Lz = r Sj / c2 Sj azimutální složka Poyntingova vektoru OMH přiřazený fotonu záření lz = Lz / w w Objemová hustota EM energie

16 U(r, j, z, t) = A(r, z) exp[i wt + i F(r, z)]
OMH vírového svazku Komplexní amplituda vírového svazku U(r, j, z, t) = A(r, z) exp[i wt + i F(r, z)] A, F reálné funkce, F = mj – kz + F(r, z), m topologický náboj Skalární aproximace energetických veličin S = - 2 w A2 F, w = A . A + A2 F . F + k2 A2 k vlnové číslo OMH přiřazený fotonu vírového svazku lz = Lz / w = - m / w OMH vírového svazku Lz = - 2 w A2 m / c2 , w ~ 2 k2 A2

17 Prostorové rozložení OMH
OMH izolovaného světelného víru Intenzitní profil složeného vírového pole Dílčí úkoly: Stabilita jednotlivých vírů při šíření. Interferenční zákon pro skládání OMH. Vliv částečné korelace vírů na výsledný OMH. Cílené formování prostorových gradientů OMH. Mechanické účinky. Dílčí řešení: Stabilita mimoosového víru. „Interferenční“ zákon pro skládání OMH dvou koaxiálních fokusovaných vírů. Velikost azimutální složky Poyntingova vektoru je nezávislá na úhlu.

18 Stabilita mimoosového víru
Intenzita Fáze Interferogram Stabilní šíření víru Z. Bouchal, JOSA A 21, 1694 (2004). Nukleace dodatečných vírů Nestabilní šíření víru Intenzita Fáze Interferogram

19 OMH dvojice fokusovaných vírů
U1, m1 Předpoklady výpočtu: Koherentní monochromatické svazky Koaxiální šíření Skalární přístup Paraxiální aproximace U, m1, m2 + = U2, m2 Výsledný orbitální moment hybnosti Lz(r,j,z) = - 2 w r 2 AG [m1 A1+ m2 A2 + 2(A1A2)1/2(m1+m2) cos F] AG intenzita Gaussovského pozadí, … fázový rozdíl, Aj Intenzita jádra víru, j = 1, 2, Aj = (-1)mj | I1/2(mj-1) (r,z) - I1/2(mj+1) (r,z) |2 , kde Ij jsou modifikované Besselovy funkce

20 Superpozice koherentních vírových svazků
Intenzitní profil Prostorové rozložení OMH Parametry výpočtu: Topologické náboje m1 = 1, m2 = 6 Svazky fokusovány do stejné fokální roviny Detektor ve fokální rovině

21 Parametry výpočtu: Detektor před fokální rovinou Intenzitní profil
Prostorové rozložení OMH Detektor za fokální rovinou Parametry výpočtu: Topologické náboje m1 = 1, m2 = 6 Svazky fokusovány do stejné fokální roviny

22 Parametry výpočtu: Detektor ve fokální rovině Intenzitní profil
Prostorové rozložení OMH Detektor za fokální rovinou Parametry výpočtu: Topologické náboje m1 = 1, m2 = 6 Svazky jsou defokusovány

23 Nový princip realizace
Modulace amplitudy Modulace fáze T exp( i T ) U1 U2 x U2 = U1 T spojitá funkce U2 = U1 + ? T binární funkce

24 Návrh experimentu + U = UA exp ( i m j )
Standardní realizace B – G svazek Laser beam m Spirální fázová maska m FT 1 + U = UA exp ( i m j ) Binární amplitudová maska B – G svazek L – G svazek Nový návrh realizace F2+m2 Laser beam m FT F1+m1 U = UA exp ( i m1 j ) + UR exp ( i m2 j ) Výhody: Vyšší energetická účinnost Použitelné pro fokusované vírové svazky Použitelné pro superpozici většího počtu svazků Binární fázová maska

25 Superpozice B - G a L – G svazku
m1 = 1, m2 = -1 m1 = 2, m2 = -2 m1 = -2, m2 = 2 m1 = 1, m2 = -2 m1 = 1, m2 = -3 m1 = 2, m2 = -3

26 Přenos informace pomocí vírových svazků
FM Laser H CCD Kódování informace Dekódování Přenos informace volným prostorem Z. Bouchal, R. Čelechovský, New J. Phys. 6, 131 (2004). R. Čelechovský, Z. Bouchal, J. Mod. Opt. 53, 473 (2006). Z. Bouchal, O. Haderka, R. Čelechovský, New J. Phys. 7, 125 (2005). X X X X X X

27 Optický princip dekódování
Detekovaná intenzita Smíšený vírový svazek (nosič informace) Dekódovací maska a1 exp(im1j) exp(-im1j) + . + . aN exp[i(mN-mj)j] aj exp(imjj) exp(-imjj) aj + . + . + + aN exp(imNj) exp(-imNj)

28 Tomografie vírových svazků
Tomografie: obecná metoda nepřímého měření, kdy z analýzy měřitelných dat určíme parametry, které nás zajímají. Rekonstrukce vírových polí I = Sm,n < am an > Jm(r) Jn(r) exp[i(m-n)j] J. Řeháček et al, Tomografic analysis of  vortex information content,  J. Mod. Opt.  53,  (Special Issue on Quantum Imaging) , 2006.

29 Simulace rekonstrukce vírového stavu
Rozdělení intenzity Měřená intenzita Im r Dr Re r

30 Vlnová optika vs. kvantová mechanika
Částice: Schroedingerova rovnice: Světlo Paraxialní vlnová rovnice: Čistý stav ~ komplexní amplituda Matice hustoty ~ koherenční matice Vzorkování intenzity~měření souřadnice i H t i 2 z T I (x) ~ Tr {r |x x |} M. Ježek, Z.  Hradil,    J. Opt. Soc. Am. 21 (2004)

31 Huygensův princip Rozdělení fáze a intenzity světla se při šíření navzájem ovlivňují Komplementární veličiny v kvantové mechanice: posun v jedné veličině je generován veličinou konjugovanou a opačně. x(t) = x + t / m p

32 Orbitální moment hybnosti
L = r x p Laguerre-Gaussovy mody: vlastní mody operátorů L2, L3 LGlm (x,y) ~ Llm (2r2 / w02) exp(-r2 / w02 + imj)

33 h Vírové svazky Vlastní stavy s fázovou závislostí
exp(imj) h Paraxiální úhlový moment m m = 1 m = 2 m = 3 + +

34 Kvantová a klasická role vírového náboje
Klasická: modový index pro rozvoj světelného pole, charakterizuje fázovou závislost Kvantová: diskretní kvantová proměnná Kanonicky sdružené proměnné: úhlový moment a úhel v transverzální rovině L3 = - i d / dj, exp(ij) = (x + i y) / (x2 + y2)1/2

35 Stavy s minimální neurčitostí úhlového momentu a úhlu
Komutační relace mezi operátorem úhlového momentu a unitárním operátorem úhlu [E, L] = E L | m = | m , E | m = | m - 1 E + E = 1

36 Relace neurčitosti plynoucí z komutačních relací: slabá podmínka
(DL)2 D2 (1/4) (1 – D2); D2 = exp(ij) 2 Stavy minimalizující varianci úhlového momentu pro dané úhlové rozlišení: Mathieuovy svazky (lze velice dobře aproximovat von Misesovým rozdělením v úhlu).

37

38

39 Experiment Test schopnosti zakódovat do svazku předepsané rozdělení úhlového momentu a úhlové proměnné Test schopnosti experimentálně dekódovat rozdělení vzhledem k fundamentálním omezením Kalibrace motivovaná fundamentálními omezeními

40 Výhledy do budoucna Zlepšit detekci úhlového momentu (doposud založena na detekci základního Gaussovského modu) Navrhnout detekci E Realizovat detekci nekomutujících proměnných Optimalizace tomografické analýzy

41 KONEC