Optické zobrazování Optický obraz Skutečný obraz b) Zdánlivý obraz
Zobrazování jednou kulovou lámavou plochou Paraxiální paprsky jsou paprsky, které svírají s optickou osou malé úhly. Paraxiální (Gaussův) prostor je prostor, ve kterém probíhá zobrazování paraxiálními paprsky.
Gaussova zobrazovací rovnice Zobrazovací rovnice pro jednu kulovou plochu v paraxiálním prostoru Gaussova zobrazovací rovnice Ze zobrazovací rovnice pro jednu kulovou plochu v paraxiálním prostoru dostaneme
Newtonova zobrazovací rovnice X F F´ X´ q q´ f f´ x x´
x q f = + ¢ = + x q f f x + ¢ = 1 a
Odraz jako zvláštní případ lomu Srovnáme-li zákon odrazu a zákon lomu vidíme, že pokud můžeme z matematického hlediska považovat odraz za speciální případ lomu. Zobrazovací rovnice pro odraz na kulové ploše v paraxiálním prostoru
Odraz na rovinném zrcadle Zobrazovací rovnice pro odraz na rovinném zrcadle v paraxiálním prostoru
Zobrazení kulovým zrcadlem Obraz vytvořený rovinným zrcadlem je vždy zdánlivý, vzpřímený, stejně veliký jako předmět a souměrný s předmětem roviny zrcadla. Zobrazení kulovým zrcadlem Grafickou konstrukci budeme uskutečňovat pouze v paraxiálním prostoru, tímto omezením je zaručeno ideální optické zobrazení. Konkávní zrcadlo Konvexní zrcadlo C F f S S F f C
Konkávní zrcadlo Konvexní zrcadlo -chová se jako čočka spojná - chová se jako čočka rozptylná (všechny paprsky rovnoběžné s optickou (všechny paprsky rovnoběžné s optickou osou v paraxiálním prostoru se odrážejí osou se odrážejí tak, že vychází z bodu F) do společného F) svazek paprsků rovnoběžných s optickou svazek paprsků rovnoběžných s optickou osou je po odrazu svazkem sbíhavým osou je po odrazu svazkem rozbíhavým - konvergentním -divergentním FS = f = - r/2 FS = f = -r/2 (ohnisková vzdálenost je kladná, (ohnisková vzdálenost je záporná, poloměr křivosti záporný) poloměr křivosti kladný)