… „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where the smallest man-made devices meet.

Slides:



Advertisements
Podobné prezentace
Komplexní přístup k analýze nízkoteplotního měrného tepla
Advertisements

J. Leitner - Ústav inženýrství pevných látek, VŠCHT Praha
Tenze páry nad kapalinou a roztokem
Chemická vazba a termodynamické vlastnosti krystalických látek
… „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where the smallest man-made devices meet.
Chemická termodynamika I
1T Fyzikální chemie NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point.
Termodynamika NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point.
Co to je STR? STR je fyzikální teorie publikovaná r Albertem Einsteinem Nahrazuje Newtonovy představy o prostoru a čase Nazývá se speciální, protože.
3.2 Vibrace jader v krystalové mříži.
Lekce 9 Metoda molekulární dynamiky III Technologie Osnova 1. Výpočet sil 2. Výpočet termodynamických parametrů 3. Ekvilibrizační a simulační část MD simulace.
Teoretická výpočetní chemie
4.4 Elektronová struktura
Statistická mechanika - Boltzmannův distribuční zákon
II. Statické elektrické pole v dielektriku
Fyzika kondenzovaného stavu
Elektromagnetické záření látek
Fyzikální chemie NANOmateriálů
Fyzikální chemie NANOmateriálů
D – P R V K Y.
IX. Vibrace molekul a skleníkový jev KOTLÁŘSKÁ 23.DUBNA 2008 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr
1 … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where the smallest man-made devices.
Chemie anorganických materiálů I.
I. Měřítka kvantového světa Cvičení
Fyzikální chemie NANOmateriálů 5. Struktura nanočástic a nanomateriálů
Fyzikální chemie NANOmateriálů
Výpočty termodynamických vlastností pevných látek
Termodynamika NANOmateriálů
T Fyzikální chemie NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point.
Fyzika kondenzovaného stavu
Využití kalorimetrie při studiu nanočástic
Fyzika kondenzovaného stavu
CO 2 OCO 11 22 33 H2OH2O jádra:. R A -R B U """" a D 0.
I. Měřítka kvantového světa Cvičení KOTLÁŘSKÁ 2. BŘEZNA 2011 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr
20141/45 Chemické a fázové rovnováhy v heterogenních systémech (1) 1.1 Stavové chování a termodynamické funkce pevných.
/41 Termodynamika NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point.
IX. Vibrace molekul a skleníkový jev cvičení
1 Fyzikální chemie NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where.
Kmity krystalové mříže  je nutné popisovat pomocí QM  energie tepelného pohybu je kvantovaná  je principiálně nemožné pozorovat detaily atomového a.
Kmity.
Chemické rovnováhy (část 2.4.)
Kmitání.
Termodynamika NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point.
Polovodič - měrný odpor Ω -1 m Ω -1 m -1 závisí na teplotě, na poruchách krystalové mříže koncentraci příměsí, na el. a mag. poli, na záření.
… „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where the smallest man-made devices meet.
Molekulová fyzika 2. přednáška „Teplota“.
Fyzikální chemie NANOmateriálů
Termodynamika Základní pojmy: TeploQ (J) - forma energie Termodynamická teplotaT (K) 0K= -273,16°C - nejnižší možná teplota (ustane tepelný pohyb) EntropieS.
STATISTICKÁ TERMODYNAMIKA
Základní chemické pojmy
II. Tepelné fluktuace: Brownův pohyb Cvičení KOTLÁŘSKÁ 5. BŘEZNA 2014 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr
1 Fyzikální chemie NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where.
Vnitřní energie tělesa. Struktura prezentace otázky na úvod teorie příklad využití v praxi otázky k zopakování shrnutí.
1 Fyzikální chemie NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where.
Úvod do fyziky SPŠ SE Liberec a VOŠ Mgr. Jaromír Osčádal.
III. Tepelné fluktuace: lineární oscilátor Cvičení KOTLÁŘSKÁ 12. BŘEZNA 2014 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr
Fyzikální chemie NANOmateriálů … „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where.
Fyzika kondenzovaného stavu 7. prezentace. Kvantování kmitů mříže  elastické vlny v krystalu jsou tvořeny fonony  tepelné kmity v krystalech  tepelně.
STATISTICKÁ TERMODYNAMIKA
Fyzika kondenzovaného stavu
Fyzika kondenzovaného stavu
Fyzika kondenzovaného stavu
Fyzika kondenzovaného stavu
Statistická termodynamika – L7 Střední hodnota energie
III. Tepelné fluktuace: lineární oscilátor Cvičení
Kvantová fyzika.
Fyzika kondenzovaného stavu
Vlnění šíření vzruchu nebo oscilací příčné vlnění vlna: podélné vlnění.
Fyzika kondenzovaného stavu
Elektrárny 1 Přednáška č.3
Transkript prezentace:

… „One nanometer is one billionth of a meter. It is a magical point on the scale of length, for this is the point where the smallest man-made devices meet the atoms and molecules of the natural world.“ (Professor Eugen Wong, Assistant Director of the National Science Foundation, 1999) Fyzikální chemie NANOmateriálů 6. Rozměrově závislé kmity krystalové mříže

Obsah přednášky (2016) 1. Tepelné vibrace atomů 1.1 Lineární harmonický oscilátor 1.2 Einsteinův model 1.3 Debyeův model 2. Tepelné kapacity nanomateriálů 2.1 Tepelné kapacity pevných látek 2.2 Závislost Debyeovy teploty na velikosti částic (rozměrech nanomateriálů) 2.3 Tepelné kapacity nanočástic v oboru vysokých teplot (dilatační příspěvek) 2.4 Limit v přístupu top-down 2.5 Tepelné kapacity atomárních klastrů 3. Lindemannova teorie tání 3.1 Střední kvadratická výchylka atomů z rovnovážných poloh (msd) 3.2 Závislost msd na velikosti částic 3.3 Teplota tání a její závislost na velikosti částic (rozměrech nanomateriálů) 3.4 Entropie a entalpie tání 3.5 Kohezní energie 3.6 Povrchová energie (sg)

Tepelné vibrace atomů – lineární harmonický oscilátor Klasická mechanika 1D oscilátor Klasická mechanika 3D oscilátor Ekvipartiční princip (klasická mechanika – energie není kvantována)

Dynamiku krystalu řeší na základě vibrací jednotlivých nezávislých atomů, které jsou popsány jako tři nezávislé lineární harmonické oscilátory (LHO) kmitající se stejnou frekvencí ν E (N atomů ≈ 3N LHO). Energie každého LHO je vyjádřena na základě kvantově mechanického modelu vztahem ( Planck, 1900 – bez ½, Einstein, ½ ) Rozdělení energií je dáno Maxwellovou-Boltzmanovou statistikou (neinteragující rozlišitelné částice), v rámci které pro partiční funkci každého LHO (q vib ) platí Tepelné vibrace atomů - Einsteinův model (1907) CHFPL – Tepelné vlastnosti:

Tepelné vibrace atomů - Einsteinův model (1907) h = 6,6256  10  34 J.s k = 1,38054  10  23 J/K Θ E ≈ 10 2 K ν ≈ 2  s -1 (tera)

Krystal chápe jako elastické kontinuum, kterým se šíří akustické kmity. Frekvenční spektrum je spojité, shora omezené ν max, hustota frekvencí je kvadratickou funkcí g(ν)  ν 2. Dynamiku krystalu řeší na základě vibrací jednotlivých nezávislých vibračních modů, které jsou popsány jako lineární harmonické oscilátory (LHO) kmitající s různou frekvencí ν i (N atomů ≈ 3N frekvencí). Energie každého LHO je vyjádřena na základě kvantově mechanického modelu (viz Einsteinův model) Pro partiční funkci každého modu (q vib ) platí Tepelné vibrace atomů - Debyeův model (1912)

Platí:

LDA  GGA  Tepelné vibrace atomů – fononové spektrum h = 6,6256  10  34 J.s k B = 1,38054  10  23 J/K Θ D = 500 K ν D = 10,4 THz ν D /c = 347 cm -1 g(ν D ).c = 0,026 cm

Tepelné kapacity pevných látek – závislost na teplotě CaAl 2 O 4 LT-C pm 3NR = 174,6 JK -1 mol -1

Tepelné kapacity pevných látek – závislost na teplotě Einstein (1907) Vibrační příspěvek C vib Debye (1912) POZOR !!! pouze „lattice vibrations“

Tepelné kapacity pevných látek – závislost na teplotě

Tepelné kapacity molekulárních krystalů Příklad: C60 fulleren  fullerit

Tepelné kapacity pevných látek - závislost na tlaku

C vib ΘDΘD

Závislost Debyeovy teploty na velikosti částic Dva protichůdné vlivy Snížení v důsledku většího vlivu povrchových atomů ( Θ D,surf < Θ D,bulk ) Zvýšení vlivem zvýšeného tlaku v nanočásticích (Youngova-Laplaceova rovnice)

C.C. Yang et al.: Solid State Commun. 139 (2006) Závislost Debyeovy teploty na velikosti částic

K. Sadaiyandi: Mater. Chem. Phys. 115 (2009) PRB 1986 EXAFS

Tepelné kapacity pevných látek - závislost na velikost částic S.C. Vanithakumari (2008) … Michailov-Avramov (2010)

Tepelné kapacity pevných látek - závislost na velikost částic Q. Jiang et al. (2009)

Tepelné kapacity pevných látek - závislost na velikost částic

Závislost tepelné kapacity na velikosti částic

klesá Θ D Závislost tepelné kapacity na velikosti částic

Materiál (velikost) Metoda (obor teplot) Ref. Cu (8 nm)DSC ( K)Rupp, PRB 1987 Pd (6 nm)DSC ( K)Rupp, PRB 1987 Se (10 nm)DSC ( K)Sun, PRB 1996 Ni (40 nm)AC ( K)Wang, TCA 2002 CoO (7 nm)RT (0,6-40 K), AC ( K)Wang, CM 2004 α-Fe 2 O 3 (15 nm)RT (1,5-38 K), AC ( K)Snow, JCT 2010 Fe 3 O 4 (13 nm)RT (0,5-38 K), AC ( K)Snow, JPC 2010 SiO 2 (20 nm)AC (9-354 K)Wang, JNCS 2001 Al 2 O 3 (20 nm)AC ( K)Wang, JNR 2001 TiO 2 (14-26 nm)AC (78-370)Wu, JSSC 2001 ZnO (30 nm)AC ( K)Yue, WHX 2005 ZnFe 2 O 4 ( 8-39 nm)RT (1-40 K)Ho, PRB 1995 DSC … diferenční skenovací kalorimetrie, RT … tepelně-pulzní kalorimetrie (měření relaxačního času), AC … adiabatická kalorimetrie Přehlede vybraných prací – tepelné kapacity nanočástic

Top-down limit Debyeova modelu 1.Omezení vibračních frekvencí „zdola“ (Debyeův model pro bulk: ν = 0-ν D ) 2.g(ν) není „hladkou“ funkcí ν (Debyeův model pro bulk: g(ν) = aν 2 ) 3.Sumu příspěvků jednotlivých vibračních modů nelze nahradit integrálem 4.Neplatí limitní vztah C V /T = konst.T 2

Tepelné kapacity atomárních klastrů

Tepelné vibrace atomů – Střední kvadratická výchylka Střední kvadratická výchylka  u 2  (Mean-square displacement – msd) Debyeův-Wallerův faktor RTG difrakce Experimentální stanovení  u 2  RTG difrakce LEED EXAFS Teoretický výpočet  u 2 

Střední kvadratická výchylka – závislost na teplotě Debye Einstein

Debyeův model (prvky s krychlovou strukturou) Střední kvadratická výchylka – závislost na teplotě Klasická mechanika 3D oscilátor

Střední kvadratická výchylka – povrchové vs. objemové atomy Hodnoty Debyeovy teploty Θ D jsou pro povrchové atomy menší, hodnoty střední kvadratické výchylky  u 2  jsou větší než pro atomy objemové Viz také T6/35 – Cu(111) MEIS  u surf 2  u bulk 2  = 1,2 (300 K) - 2,0 (1200 K)

Částice o poloměru r tvořená N atomy o průměru d at, N s atomů v povrchové vrstvě, N b = N – N s bulk r = 3d at, N s = N Střední kvadratická výchylka – závislost na velikosti částice

r = 6d at, N s = N b Střední kvadratická výchylka – závislost na velikosti částice

F.G. Shi, 1994

Střední kvadratická výchylka – závislost na velikosti částice d at = 0,288 nm α = 1,73 Ag

F.A. Lindemann (1910) Lindemannovo kriterium tání 1891 W. Sutherland: Kinetic theory of solids Debyeův model (prvky s krychlovou strukturou)

Solliard, 1984 F.G. Shi: J. Mater. Res. 9 (1994) Závislost teploty tání na velikosti částic

Vyjádření parametru α pomocí entropie tání Q. Jiang, F.G. Shi: Mater. Lett. 37 (1998) Závislost teploty tání na velikosti částic v s, v l … rychlost zvuku N... počet atomů na f.u. Bi, Ga, Si,...

Vyjádření parametru α pomocí entropie tání Q. Jiang, F.G. Shi: Mater. Lett. 37 (1998) Závislost teploty tání na velikosti částic POZOR! Hodnoty entropie jsou vztaženy na mol atomů

Závislost teploty tání na velikosti částic

Q. Jiang, F.G. Shi: Mater. Lett. 37 (1998) Závislost entropie tání na velikosti částic

Q. Jiang, C.C. Yang, J.C. Li: Mater. Lett. 56 (2002) Závislost entalpie tání na velikosti částic

Q. Jiang et al.: Chem. Phys. Lett. 366 (2002) Závislost kohezní energie na velikosti částic POZOR! Hodnoty entropie jsou vztaženy na mol atomů V původní práci Dosazují se hodnoty teploty a entalpie varu

H.M. Lu, Q. Jiang: J. Phys. Chem. B 108 (2004) Závislost povrchové energie (sg) na velikosti částic