E1 Přednáška č.11.

Prezentace na téma: "E1 Přednáška č.11."— Transkript prezentace:

1 E1 Přednáška č.11

2 Přednáška č.10 Transformace tepla na v TM na práci
Rychlostní trojúhelníky Rychlostní stupně parní turbíny Regulace TO 7/11/2019 Přednášky E

3 Transformace v TM ia ie Energetické hodnocení:
V otevřeném termodynamickém systému musí platit zákon zachování energie odvozená energetické bilance pro bezeztrátovou transformaci (izoentropická, adiabatická) mezi hmotnostním vstupem (admission) a výstupem (emission) do systému: ia ie cad MK Transformační hodnocení: V TM dochází ke transformaci tepla na mechanickou práci vytvořením rychlostního proudu (cad) pracovní látky TO, který vytvoří kroutící moment na hřídeli TM energetický bilanční rozdíl hmotnostního vstupu a výstupu je úměrný kinetické energii hmotnostního proudu v systému: 7/11/2019 Přednášky E

4 Transformace v TM Změna geodetických výšek (potenciálu) pracovní látky je v tomto případě zcela zanedbatelná. Například bude-li výškový rozdíl mezi vstupem a výstupem 1 m, je energetický zisk rozdílem energií 9,81 J·kg-1, kdežto rozdíl entalpií v tepelných strojích odpovídá desítkám až stovkám tisíc J·kg-1. Uvedené rovnice nejen, že popisují transformaci energie v lopatkovém stroji TM - turbíně, ale slouží k rychlému orientačnímu výpočtu parametrů lopatkového stroje pro různé potřeby v projektové praxi (dimenzování inženýrských sítí, informace o přibližné velikosti apod.). Zisk technické práce v TM je úměrný transformovanému (rozdílu) tepelnému spádu 7/11/2019 Přednášky E

5 Lopatkový TM Lopatkový stroj má na obvodu hřídele lopatky na které silovými účinky působí vytvořený rychlostní proud v systému. Prostor mezi jednotlivými lopatkami tvoří kanály. Otáčení rotoru je způsobeno silou působící na lopatky, takovýto TM se nazývá TURBÍNA. Akční síla je od proudu pracovní látky. Reakční síla od lopatek stroje. F 7/11/2019 Přednášky E

6 TM – turbíny – druhy Při uvažování pouze způsobu provedení transformace se tyto energetické stroje člení podle: pracovní látky - turbíny parní, plynové, vodní, způsobu transformace energie - turbíny rovnotlaké (akční) a přetlakové (reakční), směru proudění pracovní látky: turbo-čerpadla, turbokompresory , ventilátory: a axiální; b radiální s axiálním vstupem; c diagonální; d radiální (odstředivý); e axiální; f radiální s axiálním výstupem; g diagonální; h radiální; turbíny. i radiální (dostředivý); j tangenciální (Peltonova turbína). 7/11/2019 Přednášky E

7 TM – turbíny – druhy počtu stupňů
turbíny jednostupňové a vícestupňové, vstupního tlaku páry - turbíny vysokotlaké a nízkotlaké, výstupního tlaku páry - turbíny kondenzační, proti-tlaké, odběrové. VT NT turbíny využívající vysokých obvodových rychlostí u (m.s-1) se označují jako rychloběžné. 7/11/2019 Přednášky E

8 Parní turbína 7/11/2019 Přednášky E

9 Tlakový stupeň turbíny
Stupeň lopatkového stroje obsahuje stator (statorová řada lopatek) a rotor (rotorová řada lopatek): 7/11/2019 Přednášky E

10 Tlakový stupeň turbíny
7/11/2019 Přednášky E

11 Schematické Znázornění Impulsního (rovnotlaký) a Reakčního Stupně (přetlakový
Tryska Lopatka Hřídel Statické Lopatky (a) Impulsní Stupeň Rotující Lopatky Hřídel (b) Reační stupeň 7/11/2019 Přednášky E

12 Vytvoření rychlostního proudu
V rotoru uložené lopatky jsou uváděné do rotačního pohybu silou FOB, unášivou silou Fu, vznikající změnou hybnosti proudu pracovní látky na obvodu kola. Touto silou vyvozený krouticí moment je pak přes spojku přenášen na energetické generátory. Pří průchodu hmotného bodu pracovní látky oběžným kolem vznikne obvodová síla – Fu , která je úměrná změně hybnosti hmotného bodu mezi vstupem a výstupem kola: Fu Transformace na rychlostní proud: 7/11/2019 Přednášky E

13 Složený rovinný pohyb pracovní látky v TM - turbíně
Absolutní pohyb pracovní látky c ( vůči nehybnému prostředí ) je vždy dán jako vektorový součet unášivé a relativní rychlosti pracovní látky procházející tlakovým stupněm (rozvodné a oběžné kolo) TM. Složený pohyb se řeší na vstupu pracovní látky do oběžného kola (bod 1) a na výstupu kapaliny z oběžného kola (bod 2), na obrázku je uveden příklad tlakového stupně odstředivého čerpadla. Dvě sousední lopatky oběžného kola tvoří mezi-lopatkový kanálek, kterým proudí pracovní látka. Unášivý pohyb koná těleso, po kterém se druhé těleso pohybuje vlastním pohybem, neboli první těleso druhé „unáší“ určitou rychlostí „u“. Relativní pohyb koná těleso po jiném pohybujícím se tělese, jelikož je vztažena k již pohybujícímu se tělesu a tudíž je rychlostí relativní „w“. Složením těchto dvou pohybů dostaneme výsledný neboli absolutní pohyb tělesa 7/11/2019 Přednášky E

14 Grafické znázornění rychlostního proudu = rychlostní trojúhelník
Unášivá rychlost „u“ má vždy směr u kruhového pohybu směr tečny ke kružnicí, na které dochází k danému pohybu. Relativní rychlost „w“ má vždy směr tečny k „zadní“ lopatce oběžného kola v daném místě.¨ Grafickému znázornění absolutní, relativní rychlosti tekutiny a obvodové rychlosti rotoru říkáme rychlostní trojúhelník: α úhel absolutní rychlosti, β úhel relativní rychlosti. 7/11/2019 Přednášky E

15 Grafické znázornění rychlostního proudu = rychlostní trojúhelník
U rychlostních trojúhelníků mají unášivé rychlosti (u1 a u2) stejný směr a výška obou trojúhelníků je stejná, neboli meridiální složky (axiální ca) rychlostí cm1 = cm2 K výpočtu rychlostí a úhlů v rychlostních trojúhelnících se využívají sinová a kosinová věta. Vstupní bod 1 a výstupní bod 2 z oběžného kola se spojují dohromady. Úhly b1 a b2 jsou důležité pro konstrukci oběžného kola TM. 7/11/2019 Přednášky E

16 Rychlostní trojúhelník OK
v1R β v1 α uL c1 α w1 β vL vL=uL c2 δ uL w2 γ v2R γ V2 δ vL Pozorovatel sedící na statické lopatce vidí: vL = Obvodovou rychlost lopatky = uL v1 = Vstupní rychlost rychlostního proudu, pod úhlem α = c1= absolutní (a1) v2 = Výstupní rychlost, pod úhlem a2 = δ = c2 Pozorovatel sedící na rotující lopatce: v1R = Relativní rychlost vstupujícího proudu vůči rotující lopatce, úhel β = w1 = b1 v2R = Relativní rychlost vystupujícího proudu vůči rotující lopatce, úhel γ = w2= b2 7/11/2019 Přednášky E

17 Rychlostní trojúhelník OK
α Rychlostní trojúhelník OK +ve c1y c1 α uL c2x c2 δ c1x c2y c2 δ Momentová rovnice kontrolního objemu – mezilopatkový prostor: ∑Fx = mbod (ce – ci)x ….……..(a) Při konstantní rychlosti: Silová bilance ∑Fx = (pici + pece)x + Rix …………(b) proto, Rix = mbod (ce – ci)x - (pici + pece)x tangenciální síla na lopatku (lopatkový směr) p & S jsou stejné na obou stranách Rt = mbod (ci +ce)x (pro δ < 90o ) stejné je to pro y-směr ale p & S nemusí být stejné na obou stranách 7/11/2019 Přednášky E

18 Práce lopatky : Tangencíální na Hřídel
α +ve c1 α uL c2 cos δ c1 cos α c2 δ c2 δ Momentová rovnice: ∑Fx = poměr změny momentu v -směru Tangenciální směr ( Směr pohybu lopatky) ΣFt = Rt = mbod (c1 cos α + c2 cos δ) ………..(1) nebo Rt = mbod (c1R cos β + c2R cos γ) ……….(2) Wbod = Rt uL w = Wbod / mbod w = uL (c1 cos α + c2 cos δ) …………(3) nebo = uL (c1R cos β + c2R cos γ) …………(4) 7/11/2019 Přednášky E

19 Axiální Tah: Axiální Síla na Hřídel
uL c1 α c2 δ c1 α c2 δ c1 sin α c2 sin δ Ra = mbod (c2 sin δ - c1 sin α) – (p1S1 – p2S2) (5) nebo Ra = mbod (c2R sin γ - c1R sin β) - (p1S1 – p2S2) (6) p1 = Tlak na vstupu do lopatky S1 = Průtočný průřez na vstupu index 2 platí pro výstup z lopatky 7/11/2019 Přednášky E

20 Definice Rychlostní lopatkový koeficient, kL = c2R/c1R
Lopatková účinnost, L ( nebo účinnost transformace, D ) L = w/kein = w/c12/2 Lopatkový rychlostní poměr = uL/c1 x% stupeň rekce  x% entalpie pracovní látky zpracované rotující lopatkou ([znamená že je (100 – x)% z tlakového spádu h je zpracováno ve statorových lopatkách] 7/11/2019 Přednášky E

21 Příklad 1 Pára má rychlost na vstupu do tlakového stupně 550 m/s a směr 20o. Opouští lopatku ( jak to vidí pozorovatel sedící na lopatce) pod úhlem 50o. V lopatkovém kanálu neprobíhá tlaková změna a nejsou nevratné změny (což znamená že není žádná amplitudní změna relativní rychlosti během průchodu lopatky ). Určete práci 1 kg páry a axiální tah. Povolená obvodová rychlost lopatky je 250 m/s. Řešení Zadáno: c1 = 550 m/s ; α = 20o γ = 50o uL = 250 m/s c1R = c2R p1 = p2 uL c1 α c1R β c2 δ uL c2R γ Určete: w, Ra 7/11/2019 Přednášky E

22 Tangenciální směr ( na vstupu do lopatky) c1R sin β = c1 sin α
= (550m/s)(sin 20o) = m/s …..(1) c1R cos β + uL= c1 cos α c1R cos β = c1 cos α – uL = (550 cos 20o)-(250) = ….(2) tan β = c1R sinβ /c1R cos β = β = o rov.(1)  c1R = m/s …{kontrola pomocí rov(2)} c2R = c1R = m/s uL c1 α c1R β 7/11/2019 Přednášky E

23 Rychlostní diagram Na výstupu z lopatky c2 sin  = c2R sin γ
= sin 50o = m/s c2 cos  + uL= c2R cos γ c2 cos  = (326.4 cos 50o)-(250) = m/s cot  = c2 cos  /c2 sin  = (-40.2)/(250.1) =  = 99.13o c2 = sqrt[ (c2 sin  )2 + (c2 cos )2 ] = m/s uL c2R γ c2 δ c c c Rychlostní diagram uL c c uL 7/11/2019 Přednášky E

24 nebo w = uL (c1R cos β + c2R cos γ)
práce 1 kg páry, w = uL (c1 cos α + c2 cos δ) = 250x(550cos 20o cos99.13o) = J/kg řešení (a) nebo w = uL (c1R cos β + c2R cos γ) (b) axiální tah Δp = 0  p1 = p2 uvažujeme S1 =S2 z Ra = mbod (c2 sin δ - c1 sin α) – (p1S1 – p2S2) Ra/mbod = (c2 sin δ - c1 sin α) = (253.3 sin – (550 sin 20) = 62.0 N/(kg/s) řešení (b) nebo Ra = mbod (c2R sin γ - c1R sin β) - (p1S1 – p2S2) 7/11/2019 Přednášky E

25 Příklad 2 Rychlost proudu páry vytékající z trysky impulsní turbíny je 900 m/s a úhel trysky je20o. Povolená obvodová rychlost lopatky je 300 m/s a lopatkový koeficient je 0,7. Proveďte výpočet pro hmotnostní průtok 1 kg/s, a symetrické lopatkování ( = ). (a) vstupního úhlu lopatky; (b) hnací síly na oběžné kolo; (c) axialního tahu; (d) účinnost transformace (e) lopatkové účinnosti Řešení Dáno: c1 = 900 m/s ; α = 20o uL = 300 m/s kB = c2R / c1R = 0.7 cL c1 α c1R β c2 δ uL c2R γ Určete: , Rt , Ra , w, L 7/11/2019 Přednášky E

26 Trojúhelník ACD: Cosinová věta c2 = a2 + b2 – 2ab cos α
b = uL a = c1 α c=c1R β A B C D Trojúhelník ACD: Cosinová věta c2 = a2 + b2 – 2ab cos α c1R = c = m/s Trojúhelník ABD: Sinusová věta c/sin = a/sin(180o-) = a/sin sin = (a/c)(sin) = 0.491 vstupní lopatkový úhel,  = sin-1(0.491) = 29.41o řešení (a) Tangenciální Tah; Rt = (c1R cos β + c2R cos γ) kB = c2R /c1R = 0.7  c2R = 0.7c1R = 0.7x626.5 = m/s symetrické lopatkování ( = ). Rt = mbod (626.5 cos cos 29.41) Rt /mbod = N/(kg/s) (b) tahová síla na oběžné kolo při 1 kg/s Rt / mbod = N/(kg/s) řešení (b) c2 δ uL c2R γ 7/11/2019 Přednášky E

27 Ra = mbod (c2R sin γ - c1R sin β) - (p1S1 – p2S2)
Axiální Tah; Ra = mbod (c2R sin γ - c1R sin β) - (p1S1 – p2S2) Impulsní turbína  Δp v lopatkách = 0 , Symetrické lopatky  S1 =S2 Ra /mbod = (c2R sin γ - c1R sin β) Ra = (438.5 sin sin 29.41) = N/(kg/s) řešení (c) (d) zisk práce, Wbod = mbod uL RT Wbod = (1 kg/s)(300 m/s)(927.7 N/kg/s)/(1000 W/kW) = kW řešení (d) (e) účinnost transformace, L = w/ke1 = Wbod/KE1bod KElbod = mbod V12/2 = (1kg/s)(900 m/s)2/(1000 W/kW) = 810 kW B = (278.3 kW)/(810 kW)x100% = 68.7 % řešení (e) 7/11/2019 Přednášky E

28 Porovnání dvou základních druhů tlakových stupňů
Tlakový stupeň Statické Lopatky nebo Trysky(stator) Rotující Lopatky (rotor) Impulsní Turbíny Transformuji celý p (změna na KE) p = konstant c klesá Reakční (Pure) Nasměrují látku na určitý úhel Celý p, Lopatky představují trysky (Conv.-Diverg.) Stupeň reakce (transformace) (tj. 50%) 50% Δh 7/11/2019 Přednášky E

29 Rychlostní lopatkový poměr = uL/c1
Impulsní Turbíny : Celý tlakový spád p (transformovaný do KE) ve statorových lopatkách nebo tryskách (stator) V Rotorových Lopatkách (rotor): p = constant, c klesá Reakční Turbíny Žádný p (transformovaný na KE) ve Statických Lopatkách nebo Tryskách (stator) Celý p (transformovaný na KE) v Oběžných Lopatkách (působí jako tryska) Zisk práce z lopatky pro kg hmotnostního průtoku, wL wL = uL (c1 cos α + c2 cos δ) …………(3) nebo = uL (c1R cos β + c2R cos γ) …………(4) Axialní tah : Ra = mbod (c2 sin δ - c1 sin α) – (p1S1 – p2S2) (5) nebo Ra = mbod (c2R sin γ - c1R sin β) - (p1S1 – p2S2) (6) Lopatkový rychlostní koeficient, kL = c2R/c1R Lopatková účinnost, L (nebo transformační účinnost, D ) ,= w/kein = w/c12/2 Rychlostní lopatkový poměr = uL/c1 x% Stupeň reakce  x% pokles tlaku pracovní látky v rotujících lopatkách 7/11/2019 Přednášky E

30 Rovnotlaký stupeň u1=u2=u
7/11/2019 Přednášky E

31 Využití tlakového spádu v turbínách
Pro co největší využití vzniklé absolutní rychlosti proudu pracovní látky se snažíme aby na výstupu z TM (oběžného kola) byla rychlost c2 co nejmenší a cu2 =0. Tj., aby c2 byla kolmá k u. Tzn. malý úhel 1, tj. cos1 =1 Rovnotlaký stupeň: 2uL =c1.cos a1=c a u=c1/2 Dosazením do adiabatického spádu: c1 = c1ad = (2(io-i2))1/2 a u = ½(2(io-i2))1/2 ) (io-i2)=w= 2u2 7/11/2019 Přednášky E

32 Optimální rychlostní poměr u rovnotlakého stupně
7/11/2019 Přednášky E

33 C kolo – Curtisův tlakový stupeň
1 Stupeň Rotujících Lopatek 2 Stupeň Statických Lopatek 1 Stupeň Trysek 2 Stupeň Rotujících Lopatek Otáčení Hřídele Hřídel Turbíny Tangenciální Axiální 7/11/2019 Přednášky E

34 Rychlosti v Curtisově Impulsním Stupni
Rotující Hřídel Stojící RotujícíLopatky Rotující StatickéLopatky 7/11/2019 Přednášky E

35 Curtisův Stupeň 7/11/2019 Přednášky E

36 c1 = c1ad = (2(io-i4))1/2 a u = ¼ ((2(io-i4))1/2 )
Využití tlakového spádu v turbínách - Curtisovo kolo – rovnotlaký stupeň Pro co největší využití vzniklé absolutní rychlosti proudu pracovní látky se snažíme aby na výstupu z TM (oběžného kola) byla rychlost c4 co nejmenší a cu4 =0. Tj., aby c4 byla kolmá k u. Tzn. malý úhel a1, tj. cos a1 =1, pak z rychlostního trojúhelníku: 4u =c1cos a1=c a u=c1/4 Dosazením do adiabatického spádu: c1 = c1ad = (2(io-i4))1/2 a u = ¼ ((2(io-i4))1/2 ) (io-i4)=w= 8u2 7/11/2019 Přednášky E

37 Přetlakový stupeň parní turbíny
Stupeň reakce 7/11/2019 Přednášky E

38 Využití tlakového spádu v turbínách - Přetlakový stupeň
(io-i2)=w= u2 7/11/2019 Přednášky E

39 Průsečík izobary a izotermy: ia= 3350 kJ/kg Emisní pára:
Příklad 3 Spočítejte kolik tlakových stupňů bude potřeba pro zpracování tepelného spádu v TM parní elektrárny pracující mezi teplotami 535 oC a tepotou okolí 20 oC, jestliže tlak na vstupu do turbíny je 13 MPa a povolená obvodová rychlost u=200 m/s. Řešení Odečet z i-s: Admisní pára: Průsečík izobary a izotermy: ia= 3350 kJ/kg Emisní pára: Průsečík izotermy a adiabaty: ie= 1950 kJ/kg ia – ie = 1400 kJ/kg Rovnotlaký: = = 17 stupňů Curtisovo kolo: = = 3,5 stupňů Přetlakový stupeň: = = 35 stupňů 7/11/2019 Přednášky E

40 Termodynamická účinnost a ztráty turbínového stupně
7/11/2019 Přednášky E

41 Konstrukční rozdíly rovnotlakého a přetlakového stupně
7/11/2019 Přednášky E

42 Konstrukční rozdíly rovnotlakého a přetlakového stupně
7/11/2019 Přednášky E

43 Olejové hospodářství turbíny
7/11/2019 Přednášky E