VI. Neutronová interferometrie II. KOTLÁŘSKÁ 2.DUBNA 2008 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr 2007 - 2008.

Prezentace na téma: "VI. Neutronová interferometrie II. KOTLÁŘSKÁ 2.DUBNA 2008 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr 2007 - 2008."— Transkript prezentace:

1 VI. Neutronová interferometrie II. KOTLÁŘSKÁ 2.DUBNA 2008 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr 2007 - 2008

2 VI. Kvantová interferometrie KOTLÁŘSKÁ 2.DUBNA 2008 F4110 Kvantová fyzika atomárních soustav letní semestr 2007 - 2008

3 Úvodem Druhá část přednášky o kvantové interferometrii Kromě samotné interferenční podmínky je důležitá otázka kontrastu, tedy viditelnosti „proužků“ Výpočet intensit a zavedení koherenčních funkcí pro smíšený stav Interference pomocí vlnových klubek Koherenční délka a jak obnovit fázovou koherenci jakoby již ztracenou

4 Znovu Schrödingerovy vlny

5 5 K06 Schrödingerovy vlny – kvasiklasická aproximace Částice ve vnějším poli: Schrödingerova rovnice stacionární řešení velikost lokálního vlnového vektoru vln. klubka stacionární vlny klasické trajektorie vlastně Fresnelova aproximace fys. optiky INDEX LOMU

6 6 K06 Schrödingerovy vlny – kvasiklasická aproximace Částice ve vnějším poli: Schrödingerova rovnice stacionární řešení velikost lokálního vlnového vektoru vln. klubka stacionární vlny klasické trajektorie vlastně Fresnelova aproximace fys. optiky INDEX LOMU DNES PŮJDEME POZPÁTKU

7 I. krok Průchod stacionární vlny interferometrem

8 8 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna Obecné schema interferometru DZDZ kvasiklasická vlna kv–kl.vlna

9 9 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna Obecné schema interferometru interferometr se vzorkem nebo vnějším polem DZDZ ostatní je ve fázi zachování toku vykompensováno prázdný interferometr

10 10 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna Obecné schema interferometru interferometr se vzorkem nebo vnějším polem DZDZ ostatní je ve fázi zachování toku vykompensováno prázdný interferometr

11 11 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna INTENSITY interferometr se vzorkem nebo vnějším polem prázdný interferometr kontrast visibility

12 12 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna INTENSITY interferometr se vzorkem nebo vnějším polem prázdný interferometr kontrast visibility

13 13 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna INTENSITY interferometr se vzorkem nebo vnějším polem prázdný interferometr kontrast visibility = I max

14 14 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna INTENSITY interferometr se vzorkem nebo vnějším polem prázdný interferometr kontrast visibility = I max

15 15 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna INTENSITY interferometr se vzorkem nebo vnějším polem prázdný interferometr kontrast visibility = I max

16 16 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna INTENSITY interferometr se vzorkem nebo vnějším polem prázdný interferometr kontrast visibility = I max

17 17 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna kontrast visibility a výběr cesty which way welcher Weg Kontrast je největší pro symetrické rozdělení svazků, když volba cesty jedním anebo druhým ramenem je neurčitá

18 18 Intensita na výstupu interferometru I: stacionární monochromatická vlna kontrast visibility a výběr cesty which way welcher Weg Kontrast je největší pro symetrické rozdělení svazků, když volba cesty jedním anebo druhým ramenem je neurčitá

19 Vložka: výpočet pro optický potenciál

20 20 K06 Optický potenciál neutronů v PL Dlouhovlnné neutrony vnímají prostorovou střední hodnotu potenciální energie celková potenciální energie ve vzorku  efektivní konstantní pot. energie index lomu

21 21 Výpočet fáze pro optický potenciál neutronů v PL index lomu DZ C B A D Numerický příklad pro Al

22 22 Výpočet fáze pro optický potenciál neutronů v PL index lomu DZ C B A D Numerický příklad pro Al

23 23 Výpočet fáze pro optický potenciál neutronů v PL index lomu DZ C B A D Numerický příklad pro Al

24 24 Výpočet fáze pro optický potenciál neutronů v PL index lomu DZ C B A D Numerický příklad pro Al

25 25 Výpočet fáze pro optický potenciál neutronů v PL index lomu DZ C B A D Numerický příklad pro Al

26 26 Výpočet fáze pro optický potenciál neutronů v PL index lomu DZ C B A D Numerický příklad pro Al

27 II. krok Interference reálného svazku: Čisté a smíšené stavy v kvantové fyzice

28 28 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární čistý stav Dopadající svazek je monochromatická vlna. Čistý stav ideální případ Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

29 29 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

30 30 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

31 31 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

32 32 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru: REÁLNÝ PŘÍKLAD Dvojitý gaussovský profil EXPERIMENTÁLNÍ POHLED

33 33 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru: POHLED ZÁKLADNÍ: STAVY KVANTOVÉ TEORIE stavčistýsmíšený struktura střední hodnoty

34 34 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru: POHLED ZÁKLADNÍ: STAVY KVANTOVÉ TEORIE stavčistýsmíšený struktura střední hodnoty Dvojí středování: vnitřní kvantově mech. vnější vážený průměr po směsi stavů oslabuje koherenci Limitní případ:

35 35 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru: POHLED ZÁKLADNÍ: STAVY KVANTOVÉ TEORIE stavčistýsmíšený struktura střední hodnoty Dvojí středování: vnitřní kvantově mech. vnější vážený průměr po směsi stavů oslabuje koherenci Limitní případ: Dirac, von Neumann matice hustoty

36 36 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru: ekvivalentní, ale velmi produktivní přepis

37 37 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

38 38 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

39 39 Intensita na výstupu interferometru II: stacionární smíšený stav Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

40 40 Intensita na výstupu interferometru II: Gaussovo rozdělení Dopadající svazek není monochromatická vlna. Můžeme si představit nekoherentní směs vln o různých energiích: Smíšený stav Intensity od jednotlivých vln ve směsi se sčítají: vlny nejsou navzájem koherentní. Záleží na tom, jak rozdíl fází závisí na energii vlny nebo lépe na vlnovém vektoru:

41 41 Intensita na výstupu interferometru II: Gaussovo rozdělení

42 42 Konečný výraz pro intenzitu na výstupu závisí na dvou parametrech svazku Intensita na výstupu interferometru II: Gaussovo rozdělení

43 43 Konečný výraz pro intenzitu na výstupu závisí na dvou parametrech svazku Intensita na výstupu interferometru II: Gaussovo rozdělení

44 44 Konečný výraz pro intenzitu na výstupu závisí na dvou parametrech svazku Intensita na výstupu interferometru II: Gaussovo rozdělení a jediné fázové proměnné

45 45 Intensita na výstupu interferometru II: Gaussovo rozdělení EXPLICITNÍ VÝRAZY (nám již známé) I. PRO POHYB V GRAVITAČNÍM POLI ZEMĚ II. PRO OPTICKÝ POTENCIÁL V LÁTCE … vrátíme se k interpretaci COW experimentu v neutronové gravimetrii

46 46 B7 Interferenční gravimetrie: jeden z prvních výsledků osa natáčení je vodorovná COW experiment … Collela, Overhauser, Werner  kontrast brzo vymizí: to neumíme vysvětlit jen počítáním fázových posuvů. Příště úplnější teorie

47 47 B7 Interferenční gravimetrie: jeden z prvních výsledků osa natáčení je vodorovná COW experiment … Collela, Overhauser, Werner

48 48 B7 Interferenční gravimetrie: jeden z prvních výsledků osa natáčení je vodorovná COW experiment … Collela, Overhauser, Werner

49 49 B7 Interferenční gravimetrie: jeden z prvních výsledků COW experiment … Collela, Overhauser, Werner osa natáčení je vodorovná

50 50 B7 Interferenční gravimetrie: jeden z prvních výsledků COW experiment … Collela, Overhauser, Werner osa natáčení je vodorovná

51 III. krok Nestacionární popis interferometru: Průlet vlnových klubek

52 52 Interference vlnových klubek: samotné klubko Popis svazku pomocí klubek je vlastně propoj mezi částicemi v reaktoru a vlnami v interferometru. Klubko se hodí tak nějak do obojích míst. TŘI KROKY (1D klubka) krok 1. stojící klubko krok 2. klubko s nenulovou hybností krok 3. klubko uvedeme do pohybu Toto platí pro každou volbu počáteční vlnové funkce. Co je "klubko"? Má omezený rozsah v k-prostoru

53 53 Interference vlnových klubek: samotné klubko Pak můžeme provést běžnou klubkovou transformaci zanedbáme rozplývání: linearisace v (malém) q

54 54 Průlet rozděleného klubka interferometr se vzorkem prázdný interferometr

55 55 Interference vlnových klubek: zpožděné klubko ve vnějším potenciálu Známe ; k snadno přepočteme na energii pomocí DRÁHOVÝ POSUN překryv

56 56 Interference vlnových klubek: zpožděné klubko ve vnějším potenciálu Známe ; k snadno přepočteme na energii pomocí

57 57 Interference vlnových klubek: zpožděné klubko ve vnějším potenciálu Známe ; k snadno přepočteme na energii pomocí DRÁHOVÝ POSUN překryv

58 58 Interference vlnových klubek: výpočet intensity Časově závislá intensita Po vystředování po časech (to odpovídá pozorování) rozdělení po energiích … jako u stacionárního smíšeného případu: dva velmi blízké popisy náhodný proud klubek a nehomogenní směs rovinných vln o stejné šířce jsou dva ekvivalentní popisy stejného stavu

59 59 relativní posun klubek Å GAUSSOVSKÉ KLUBKO Interference vlnových klubek: výpočet intensity Časově závislá intensita Po vystředování po časech (to odpovídá pozorování) rozdělení po energiích … jako u stacionárního smíšeného případu: dva velmi blízké popisy náhodný proud klubek a nehomogenní směs rovinných vln o stejné šířce jsou dva ekvivalentní popisy stejného stavu

60 60 relativní posun klubek Å GAUSSOVSKÉ KLUBKO Interference vlnových klubek: výpočet intensity Časově závislá intensita Po vystředování po časech (to odpovídá pozorování) rozdělení po energiích … jako u stacionárního smíšeného případu: dva velmi blízké popisy náhodný proud klubek a nehomogenní směs rovinných vln o stejné šířce jsou dva ekvivalentní popisy stejného stavu Å klubko neurčitost hybnosti velikost klubka svazek sp. šířka svazku koherenční délka

61 ukázka 1. „fázové echo“ v neutronové interferometrii

62 62 Fázové echo v neutronové interferometrii ZÁKLADNÍ IDEA do jedné cesty vložili blok Bi tak tlustý, že interference prakticky vymizela pak za něj vsunuli blok Ti. Ten má zápornou rozptylovou délku b, protože je magnetický atd. Proto zase to dráhové zpoždění vykompensoval

63 63 Fázové echo v neutronové interferometrii ZÁKLADNÍ IDEA do jedné cesty vložili blok Bi tak tlustý, že interference prakticky vymizela pak za něj vsunuli blok Ti. Ten má zápornou rozptylovou délku b, protože je magnetický atd. Proto zase to dráhové zpoždění vykompensoval

64 64 Fázové echo v neutronové interferometrii ZÁKLADNÍ IDEA do jedné cesty vložili blok Bi tak tlustý, že interference prakticky vymizela pak za něj vsunuli blok Ti. Ten má zápornou rozptylovou délku b, protože je magnetický atd. Proto zase to dráhové zpoždění vykompensoval

65 65 Fázové echo v neutronové interferometrii ZÁKLADNÍ IDEA do jedné cesty vložili blok Bi tak tlustý, že interference prakticky vymizela pak za něj vsunuli blok Ti. Ten má zápornou rozptylovou délku b, protože je magnetický atd. Proto zase to dráhové zpoždění vykompensoval

66 ukázka 2. obnovení koherence dodatečnou filtrací

67 67 Dodatečný výběr impulsu … opravdu pěkný kvantový efekt tato část aparatury je standardní Bi blok vyvolává podle potřeby i velká zpoždění

68 68 Dodatečný výběr impulsu … opravdu pěkný kvantový efekt tato část aparatury je standardní Bi blok vyvolává podle potřeby i velká zpoždění vycházející neutrony nejdou rovnou do detektoru, ale ještě jednou jsou analysovány podle hybnosti

69 69 B7 Celé zařízení kolem neutronového interferometru KOMPLEMENTARITA V PRAXI termalisace lokalis. r částice kolimace neurčité monochromatisace vlna p dopadající svazek neurčité vlastní experiment vlna p interference vycházející svazky neurčité detekce – redukce lokalis. r ztráta kvantové částice koherence schema z r. 1974

70 70 Celé zařízení kolem neutronového interferometru KOMPLEMENTARITA V PRAXI termalisace lokalis. r částice kolimace neurčité monochromatisace vlna p dopadající svazek neurčité vlastní experiment vlna p interference dodatečně filtrované vycházející svazky vlna p detekce – redukce lokalis. r ztráta kvantové částice koherence from the reactor

71 71 Dodatečný výběr impulsu … opravdu pěkný kvantový efekt tato část aparatury je standardní Bi blok vyvolává podle potřeby i velká zpoždění vycházející neutrony nejdou rovnou do detektoru, ale ještě jednou jsou analysovány podle hybnosti Zachytí se tak zdánlivě již ztracená koherence klubek, která se viditelně vůbec nepřekrývají, ale mají ovšem stejné složky v impulsové representaci

72 72 Výsledky experimentu interference klubek dodatečná filtrace Měření intensity jednotlivých složek ve spektru hybností: rozdělená klubka mají několik maxim bez filtrace

73 73 Interpretace postselekčního experimentu už známe

74 74 Interpretace postselekčního experimentu už známe nulový posuv Gaussovské klubko o šíři 50Å odpovídá Gaussovské rozložení impulsů kolem střední hodnoty

75 75 Interpretace postselekčního experimentu klubka se ještě podstatně překrývají Gaussovská klubka o šíři 50Å posunuta také o 50Å odpovídá oscilující rozložení impulsů kolem střední hodnoty; obálka je stále týž Gauss

76 76 Interpretace postselekčního experimentu klubka se nepřekrývají a neinterferují spolu Gaussovská klubka o šíři 50Å posunuta také o 100Å odpovídá silně oscilující rozložení impulsů kolem střední hodnoty; obálka je stále týž Gauss, avšak filtrování bude stále náročnější Autoři označují obě klubka jako stavy Schrödingerovy kočky

77 77 Proč impulsové rozdělení osciluje impulsové rozdělení= Gaussovka  oscilující faktor Rychlost oscilací je přímo úměrná prostorové vzdálenosti obou klubek

78 78 Proč tomu říkají „stavy Schrödingerovy kočky“ trochu nadnesené Máme klubko rozdělené experimentem na dvě části, natolik, že nepozorujeme již interferenci, v principu ale stále ještě kvantově koherentní!! Postselekční experiment prokazuje, že vzájemná koherence je stále zachována, záleží jen na otázce, kterou položíme

79 79 Random thoughts around the Schrödinger Cat The famous paragraph (translated to English) Naturwiss. 23 (1935) 807 ff taken from [1] p. 152 ff This seems to be clear, but people read it the way they liked. They probably skipped the paragraph just before... Figure from [4] p. 138

80 80 What was on ES’s mind: Recognition that the idea (alas, his own) of a blurred cloud described by the  -function is not correct for an individual event as measured by a classical instrument; as put by B. d’Espagnat, «... to picture it more vividly, Schrödinger, in the account he gave of it, replaced the instru- ment pointer by a cat » [2] p.159 No doubt, ES sold his notion all too well, but the formulation was somewhat over- done. In the chain, the Geiger + relay links are already classical and their wave functions are doubtful. Tacitly, people usually simplify the system to a two-state nucleus and a two-state « cat »: ATOMbefore decayafter decay CATalivedead

81 81 What is wrong then? Is it the observer, who causes the «reduction»?? meaning he kills the pointer cat?? Or may be his friend, as suggests Wigner [1], p. 168 von Neumann chain is Cartesian dualism at its extreme Other questions (about the cat): Doesn't a cat have a mind herself? A cat is an open dissipative system with non-zero temperature. Should we not use a density matrix (... ridiculous) Or does it possess a wave-function?

82 The end